ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Перезарядка из "Физическая теория газовой динамики " ДОЖИЛ ДЛЯ ЭТОГО процесса компактное обозначение в виде (где Рг и р/ — начальные и конечные заряды падающей частицы и tf — соответствующие заряды мишени). Отрицательные заряды обозначаются как 1, возбужденные системы — с помощью штриха, а свободные электроны — через е. Чтобы иллюстрировать обозначение, в табл. 4.9 представлено несколько процессов перезарядки. Обширные обзоры по данному вопросу опубликованы Бейтсом [59] и Хастедом [51]. [c.175] Столкновения, в которых роли мишени и налетающей частицы можно взаимно менять, называются симметрическим резонансом , в этом случае АЕ (оо) = 0. Столкновения, в которых АЕ (оо) = О, но когда мишень и налетающую частицу нельзя поменять местами, называются асимметрическим резонансом. [c.175] С а = 7-10 см. Успех адиабатического принципа проистекает из-за отсутствия пересечения потенциальных кривых, что характеризует процесс перезарядки 10/01 (см., однако, [53] по поводу учета поляризационных сил). [c.175] Максимальное эффективное сечение получается при Еапп = 32 кэв. Из формулы (4.159) при этом получаем АЕ (эфф) 10 эв для а = 7-10 . В этом случае эффективное сечение не падает так быстро при низких энергиях, как это предсказывается соотношением (4.165). [c.176] Отметим также, что дл.ч нерезопаксных случаев типичное максимальное эффективное сечение равно ла1, что превышает эффективное сечение переноса импульса [формула (4.154)] при той же энергии. В таком случае быстрый ион будет обменивать заряд с быстрой нейтральной частицей без большой потери кинетической энергии (см. [64]). [c.178] Для очень низких энергий (0,1 эв) Далгарно [46] из данных о подвижности ионов получил выражения для эффективных сечений симметрического резонанса (см. табл. 4.11). [c.178] Вернуться к основной статье