ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Сегнетоэлектрики, пьезоэлектрики и электреты из "Материалы в радиоэлектронике " Сегнетоэлектрики, пьезоэлектрики и электреты. [c.215] Эту температуру называют точкой Кюри. [c.215] Таким образом, поведение сегнетоэлектриков в электрическом поле представляет собой формальную аналогию с поведением железа и других ферромагнетико в магнитном поле. [c.215] Она кристаллизуется в орторомбической системе (рис. 112). Сегнетова соль обладает резкой анизотропией свойств. Так, например, все ее сегнетоэ.лектрические свойства имеют место только вдоль кристаллографической оси о (сегнетоэлектрической оси). Вдоль других направлений все свойства erneTOBOii соли нормальны и почти не отличаются от свойств других, близких к ней кристаллов. [c.215] Диэлектрическая проницаемость сегнетовой соли в направлении сегнетоэлектрической оси а непостоянна и зависит от напрялшнности поля, достигая при некотором его значении величины 10 ООО. [c.215] Было обнаружено, что сегнетоэлектрическими свойствами обладают изоморфные смеси сегнетовой соли с некоторыми другими солями винной кислоты, которые сами по себе не являются сегнетоэлектрическими, а также тяжелая сегнетова соль, в которой водород (в кислотном остатке и в кристаллизационной воде) заменен дейтерием О. [c.216] Сегнетова соль имеет незначительную механическую прочность и частично растворима в роде. Эти два недостатка, а также анизотропия, позволяющая вырезать образцы только в определенной плоскости, и низкое значение верхней точки Кюри ограничивают возможности использования ценных особенностей сегнетовой соли. [c.216] В 1944 г. Б. М. Вулом было показано наличие сегнетоэлектрических свойств у керамического диэлектрика — титаната бария. [c.216] Керамический диэлектрик — титанат бария изотропен и проявляет сегнетоэлектрические свойства по всем направлениям он механически прочен и выдерживает сжимающие напряжения до 2000 кГ/см , не боится действия влаги и не меняет своих свойств даже после пребывания в воде. [c.216] Зависимость электрической индукции D от напряженностп поля Е при i = -(-22° , показывающая, что процесс поляризации характеризуется насыщением и соответствующая ей зависимость относительной диэлектрической проницаемости от напряженности поля представлены на рис. 115. [c.217] Такие особенности характеристик сегнетоэлектриков обусловлены наличием у них самопроизвольной (спонтанной) поляризации (см. 4), связанной с особенностями их кристаллического строения. [c.217] При высокой температуре интенсивность теплового движения становится достаточной для переброса иона титана от одного иона кислорода к друтому, и нахождение титана вблизи каждого из них равновероятно. В данном случае среднее положение центра иона титана совпадает с центром симметрии ячейки, и средняя величина электрического момента каждой ячейки вследствие ее симметрии равна нулю. [c.217] При температуре ниже 125°С, как показывает опыт, энергия теплового движения оказывается недостаточной для переброса иона титана между окружающими его ионами кислорода. Нахождение иона титана вблизи одного из ионов кислорода нарушает симметрию расположения заряженных частиц, образующих элементарную ячейку, и у нее возникает электрический момент. Одновременно с этим искажается форма ячейки, — она вытягивается по направлению оси, проходящей через центры ионов кислорода и титана, сблизившихся между собой, приобретая тетрагональную, структуру (рис. 116, с). [c.219] Взаимодействие между заряженными частицами соседних ячеек приводит к тому, что смещение ионов титана происходит в. них согласованно, в одном направлении, а это в свою очередь приводит к образованию доменов—областей, обладающих спонтанной поляризацией. [c.219] В каждом домене электрические моменты элементарных ячеек направлены одинаково, но отдельные домены имеют разные направления электрических моментов. При этом кристалл не создает вне себя электрического поля, что соответствует минимуму свободной энергии кристалла в целом. [c.219] Упрощенная схема расположения доменов в кристалле до наложения внешнего поля и после его воздействия представлена на рис. 116, г, из которого видно, что под воздействием поля кристалл становится-подобен большому электрическому диполю, и на двух противоположных поверхностях, перпендикулярных к направлению электрического момента, появляются электрические заряды, равные по величине, но противоположные по знаку. Однако заряды на поверхности будут быстро нейтрализованы притянутыми к ней заряженными частицами противоположного знака, которые всегда имеются во внешней среде. [c.219] Пока существует спонтанная поляризация, прилипшие к поверхности заряды будут прочно задерживаться на ней связанными зарядами, выступившими изнутри, образуя вместе с ними так называемый двойной слой, как показано на рис. 116, д. [c.219] Вернуться к основной статье