ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Флаттер плоских панелей (линейные задачи) из "Прочность, устойчивость, колебания Том 3 " Как уже было указано, формой движения пластинки при флаттере являются волны, распространяющиеся в направлении потока. В то же время волны, распространяющиеся вверх по потоку, всегда затухают. Скорость газа относительно бегущих волн всегда дозвуковая. Для малых длин волн (порядка толщины пластинки /г) гипотеза Кирхгофа-Лява становится неприменимой. В этом случае неустойчивое движение пластинки имеет вид волн Рэлея, а скорость V, совпадает со скоростью их распространения [32, 331. [c.481] Для различных значений N х эти значения приведены в табл. 2. [c.483] Как показали вычисления в работе [68], при изменении NуЪ достаточно широких пределах параметр практически не изменяется. [c.483] если 1 т — нечетное число. [c.485] Переход через эту линию при изменении параметров системы соответствует выходу характеристического показателя в правую полуплоскость через начало координат — выпучиванию панели (см. рис. 6, б). [c.486] Область устойчивости ограничена линиями АВ и ВЕ. Линия ВЕ построена по уравнению (34) [линия, построенная по уравнению (33), мало отличается от ВЕ], а линия АВ соответствует уравнению (35). [c.486] Формулы (33), (34) дают значения критических скоростей, заниженные на 20—30%. [c.486] Другие задачи. Сводка результатов. Пластинки, бесконечные в направлении, перпендикулярном направлению потока, рассмотрены в работе [88] с использованием точных формул теории линеаризированного потенциального сверхзвукового течения. На основе поршневой теории и теории Аккерета эти пластинки рассмотрены в статьях (6, 36, 47, 48, 68, 81 ]. Исследование прямоугольных пластинок с различным опира-нием сторон описано во многих работах. Так, пластинка, защемленная по контуру, рассмотрена в работе [40] с применением метода Галеркина и поршневой теории. В качестве аппроксимирующих функций использованы балочные функции , функции Игути и квазиполная система тригонометрических функций. В той же работе рассмотрены различные комбинации заделки и шарнирного опирания. Точное решение для пластинки, опертой по кромкам, которые параллельны потоку, и свободной по двум другим кромкам, дано на основе поршневой теории в статье [49. Двухпролетная неразрезная пластинка рассмотрена в статьях [44, 45. Сопоставление результатов, которое для этой задачи дают различные аэродинамические теории, приведено в статье [34]. Круглые и эллиптические пластинки описаны в работе [80]. В статьях [I, 2, 3, 22, 75] рассмотрены ортотропные и трехслойные пластины, а в статьях [38, 89] — пластины, обтекаемые проводящим газом. [c.486] Вернуться к основной статье