ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Истечение жидкостей, паров и газов из "Основные принципы термодинамики " Процессы истечения сплошных масс — жидкостей, паров и газов— являются процессами быстрых изменений состояния вещества в этих условиях достигают заметной величины необратимые потери и нарушения термодинамического равновесия. Наиболее целесообразно характеризовать реальные процессы истечения от заданного исходного состояния (Рь У, или Р, 1 и т.п.) до заданного конечного противодавления (Ра) путем анализа эталонного процесса обратимого истечения в тех же граничных условиях (теоретический процесс), а переход к реальным процессам осуществлять путем введения поправочных коэффициентов — коэффициента линейной скорости (ф) и коэффициента расхода (ц). [c.87] В общем случае линейная скорость истечения (са) характеризует удельную кинетическую энергию потока жидкости как кинетическую энергию поступательного (по направлениям х, у, г) и вращательного движений потока, отнесенную к единице количества жидкости (например, кг). [c.88] Приведение процесса истечения в нулевую точку (Ро, Со = 0) осуществляется по кривой основного обратимого процесса (показатель политропы п). Обычно параметры нулевой точки (Ро, Vo, to) называются параметрами адиабатически заторможенного потока , однако такое определение допустимо лишь в отношении обратимых адиабатических процессов истечения в горизонтальных каналах на этом основании в дальнейшем применяется более общий термин приведенные параметры (Ро, Vq, to). [c.89] При истечении несжимаемых жидкостей применяются суживающиеся сопла, так как весовая скорость истечения несжимаемой жидкости монотонно возрастает по мере снижения давления потока жидкости (Р2 Рь /2 /1). [c.89] Для обеспечения расширения за пределы критического режима необходимо дополнить суживающееся сопло расширяющейся частью, в соответствии с уменьшением весовой скорости в области закритического режима (и кр рРо Р2 Рцар) состояния, достижимые лишь в расширяющейся части сопел, на диаграмме истечения (рис. 27) изображены пунктиром. Если начальная линейная скорость ниже критической (с1 скр), а конечная больше критической (с2 скр), то сопло должно быть сначала суживающимся, а затем — расширяющимся (сопло Лаваля). [c.92] Характеристики режимов истечения приведены в табл. 4. [c.92] В условиях истечения насыщенных паров весьма малых давлений и паросодержаний (Итх=0) показатель адиабаты и скорость звука снижаются до весьма малых величин (Н. И. Белоконь. Термодинамика . Госэнергоиздат, 1954). [c.94] Значения характеристик критического истечения сжимаемых жидкостей (пары, газы) приведены в табл. 5. [c.94] Вопрос о выборе эталонного обратимого процесса истечения сжимаемых жидкостей может быть вполне объективно разрешен на основе исследования реального процесса истечения. [c.94] Точно такой же результат был получен для теоретической линейной скорости политропического истечения (150). Это значит, что в качестве простейшего эталонного обратимого процесса истечения должен выбираться обратимый политропический процесс с постоянным показателем, равным истинному показателю политропы реального процесса истечения в момент достижения критической скорости (п). Практически это значит, что постоянный показатель эталонного обратимого политропического процесса истечения должен быть равен показателю реального внешнеадиабатического процесса в критическом сечении потока (п=к, 5). Этот вывод следует также из термодинамического определения эталонных процессов как обратимых процессов, конфигуративных реальным (основная формула перехода от классической термодинамики внешних балансов к термодинамике балансов рабочего тела — термостатике). [c.95] Вернуться к основной статье