ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Газообмен помещения с окружающей средой из "Термогазодинамика пожаров в помещениях " Из сопоставления последних двух формул следует, что среднеобъемное давление Рт реализуется в плоскости, отстоящей от пола на расстоянии, равном половине высоты помещения (т. е. уп — к). [c.18] На основе уравнения (1.27) нетрудно получить формулы для расходов воздуха 0 и уходящих газов От при любой геометрии проемов. В качестве примера рассмотрим вначале помещение с одним проемом прямоугольной формы. Ширина проема равна Ь, координаты верхнего и нижнего краев проема равны соответственно 1/1 я г/2. Высота проема составляет величину Н = у-г—у (см. рис. 1.3). [c.18] Рт + SPm h( — ) = Ра + gPa /г (l — W ), где y,=y,/h — безразмерная координата плоскости равных давлений. [c.19] Здесь и далее используются следующие обозначения п=(рт— Ра)/Ра — относительная величина избыточного давления в помещении (величина л может быть iipa пожаре как отрицательной, так и положительной) р = рт/Ро — отношение среднеобъемной плотности газа в помещении к плотности наружной среды Кв = Ра/ёрЛ — безразмерный комплекс. [c.19] Рассмотрим возможные режимы работы проема. Если у, уи т. е. если плоскость равных- давлений расположена ниже нижнего края проема, то в помещение воздух поступать не будет. В этом случае через весь проем будет вытекать газ из помещения. Если у. у2, т. е. если плоскость равных давлений расположена выше верхнего края проема, то в этом случае будет наблюдаться только втекание наружного воздуха в помещение. Наконец, третий режим реализуется, если У1 У. У2. При этом режиме через верхнюю часть проема будет уходить горячий газ из помещения, а через нижнюю часть проема будет поступать воздух из окружающей среды. В частности, если нижний край проема расположен выше середины высоты помещения, то третий режим будет реализовываться при условиях, когда рт .ра, т. е. при л 0. Наоборот, если верхний край проема расположен ниже середины высоты помещения, то третий режим реализуется, когда Рт Ра, т. е. при я 0. [c.19] Полный расход уходящих газов получается путем интегрирования, т. е. [c.20] В качестве второго примера рассмотрим помещение с двумя проемами, расположенными на разных уровнях (рис. 1.4). Центр верхнего проема расположен на расстоянии уч от пола помещения, а центр нижнего — на расстоянии /ь Высоты этих проемов (соответственно Н2 и Н ) много меньше расстояния между ними, т. е. Нг У2—У1 и Н1 сут—у - Так как высоты проемов малы по сравнению с расстоянием между проемами, то с достаточной степенью точности можно пренебречь из нением давлений по высоте каждого из отверстий. Ограничимся рассмотрением условий, когда отсутствует влияние ветра. [c.21] Распределение давления внутри помещения описывается формулой (1.27), а наружного—(1.28). Положение плоскости равных давлений определяется по формуле (1.29). [c.21] Если Др 0, то через нижний прое.м втекает воздух. [c.24] Полученные в этом параграфе зависимости Ов(рт, Рт) и Ог(рт, Рт) дополняют сформулированную выше систему уравнений развития пожара. Эти зависимости носят приближенный характер. При их выводе использовалось допущение об однородности температурного поля в объеме помещения. Влияние неоднородности температурного поля учитывается в теории второго приближения. Ниже рассматриваются основные положения этой теории. [c.24] На рис. 1.5 приведены в качестве примера профили температур, вычисленные по формуле (1.45) при нескольких значениях параметра о, характеризующего степень неоднородности те.мпературного поля. [c.25] На рис. 1.6 представлена в качестве примера зависимость величины (р—Рт)/ ёРтк) от безразмерной координаты у при двух значениях параметра а. [c.25] Здесь и далее используются те же обозначения, что и в формулах (1.37а) — (1.41а). [c.26] Вернуться к основной статье