ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Относительное движение единичной струйки газа в рабочем колесе из "Прикладная газовая динамика Издание 2 " Исследование течения газа в венцах входных и выходных направляющих аппаратов можно производить в неподвижной системе координат, используя выведенные в главе 1 уравнения элементарной струйки газа. [c.482] Для изучения потока в венце рабочего колеса удобнее перейти к относительному движению, т. е. к системе координат, вращающейся вместе с колесом. [c.482] Как известно, все закономерности механики тела для неподвижной системы координат можно перенести на подвинсргую систему координат, если дополнительно приложить к телу сплы инерции переносного движения и кориолисовы силы инерции частиц тела. [c.482] В случае рабочего колеса перспоспым движением яв.яяется вращательное движение с постоянной угловой скоростью ш вокруг неподвижной оси колеса. [c.482] Работа кориолисовых сил инерции равна нулю, так как эти силы всегда иерпендикулярны к направлению относительной скорости. Техническая работа Ь в относительном движении отсутствует, так как рабочее колесо в относительной системе координат неподвижно. [c.482] Чем больше О, тем больше энергии подводится к потоку принципиально 1 еличина ничем не ограничена, т. е. возможно С оль угодно значительное увеличение энерг и га за в относительном движении. [c.485] В цилиндрическом течен ш (2 = 0) работа центробежных сил ррлвна нулю (9р =1), так как направление движения нормально к на1 равлению центробежной силы. [c.485] Гаким образом, только при наличии достаточно большой положительной закрутки при входе в колесо, удовлетворяющей полученным выше неравенствам, можно говорить о наличии ограничения в возможном уменьшении первоначального радиуса струйки. [c.486] Заметим, что в некоторых случаях при существенном понижении температуры газа (например, в центростремительном течении) может начаться процесс конденсации газа, на рассмотрении которого мы не останавливаемся. [c.486] Кривые степени изменения температуры торможения в относительном движении бдщ для случая меридионального входа в колесо в зависимости от отношения текущего радиуса частицы газа г к начальному радиусу г , при разных значениях безразмерной окружной скорости гг на входе в колесо для воздуха представлены на фиг. 277 и 278. [c.486] На фиг. 279 и 280 представлено 0и1 в зависимости от г/г для различных значений параметра Ь при А = 1,4. [c.487] При меридиональном входе величина тг. согласно (16) зависит только от безразмерной окружной скорости и относительного радиуса рассматриваемой точки соответствующие д ривые зависимости от / // , для различных знaчeI иiг м приведены на фиг. 281 и 282. [c.489] И абсолютным движением это обстоятельство позволяет заменить изучение потока в элементарных сечениях вращающегося цилиндрического рабочего колеса изучением обтекания геометрически подобного неподвижного венца при условии, что скорости в абсолютном движении для неподвижного венца и в относительном движении для вращающегося венца равны по величине и направлению. Отличие между относительным движением во вращающемся и абсолютным движением в неподвижном элементарном венце наблюдается только при коэффициенте радиальности, не равном нулю. [c.493] При дозвуковой относительной скорости газа на входе в венец и ири увеличивающемся радиусе струйки температура торможения возрастает и согласно (19) величина д ( щ) падает, что ведёт к уменьшению числа М в относительном движении. [c.494] Если начальная относительная скорость больше скорости звука (Х1 1), то при тех же условиях значение числа М в струйке увеличивается. [c.494] во вращающемся венце с постоянным поперечным сечением нри движении частиц газа от оси колеса (г г ) скорость движения газа по своей величине всегда удаляется от скорости звука. Обратная картина наблюдается при центростремительном течении газа во вращающемся венце. Из сказанного выше следует, что, имея трубку с постоянной площадью проходного сеченпя, ир1шципиально возможно при вращении её вокруг некоторой оси осуществить как сверхзвуковое сопло, так и сверхзвуковой диффузор. [c.494] Аналогичным образом можно представить себе принципиальное осуществление вращающегося сверхзвукового диффузора с постоянной площадью проходного сечения. В этом случае величина больше единицы, в сечении критического радиуса имеем критическую скорость и на выходе из центробежной части струйки может быть получена заданная величина дозвуково ) скорости. [c.495] Вернуться к основной статье