ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теория газового эжектора из "Прикладная газовая динамика Издание 2 " Во многих случаях эжектор используют в качестве эксгаустера для создания пониженного давления в некотором объёме. Для этой цели эжектор применяется в конденсационных установках паровых машин и турбин. [c.305] Конструктивные формы эжекторов весьма разнообразны. Обычно можно выделить следующие элементы эжектора сонло высоко-напорного (эжектирующего) газа 1, сопло низконапорного (эжек-тируемого) газа 2, смесительную камеру 5 и диффузор 4 (фиг. 144). [c.306] Диффузор эжектора, обычно конический, для повышения эффективности процесса сжатия газа выполняется с небольшим уг лом раствора 6° 8°. [c.307] Поток эжектируемого газа в начальном участке камеры движется между струёй и стенками камеры. В начальном сечении камеры скорость эжектируемого потока дозвуковая, поэтому нрй течении но сужнвающемуся каналу поток ускоряется, статическое дав.тение в нём падает. [c.309] Сечение 1 — 1 является характерным сечением начального участка камеры в нём заканчивается выравнивание статических (авленш потоков. В дальнейшем мы будем называть его сечением равных давлений. [c.309] С удалением от сонла граница между потоками размывается, сверхзвуковое ядро эжектирующей струи суживается, происходит постепенное выравнивание параметров газа по сечению сме сительной камеры. На фиг. 147 и 148 приведены фотографии тече- ния в начальном участке камеры на различных режимах, полученные при помощи оптического прибора. [c.309] Схема течения п начальном участке камеры сметення при сверхкритиче-ском отношении давлений в сопле. [c.309] В некоторых случаях камору смешения стремятся спрофилировать так, чтобы процесс проходил при постоянном давлении. Для этого площадь сечения камеры должна у.меньшаться с удалением от сопла. Ннже мы рассматриваем только цилиндрическую камеру смешения. [c.311] Перейдём к расчёту газового эжектора. Сопла и диффузо[) эжектора принципиально не отличаются от обычных сопел и диффузоров, расчёт которых излагался выше. Основные трудности возникают при расчёте камеры смешения, т. е. при определении параметров смеси газов по исходным параметрам газов перед входом в эжектор. Замечательным является тот факт, что для определения параметров потока на выходе из камеры рассмотрение самого процесса смешения не обязательно. Нет необходимости также предварительно вычислять потери, возникающие в про цессе смешения, и анализировать механизм процесса. [c.312] Течение газа в любом участке камеры смешения подчиняется трём основным уравнениям уравнению сохранения энергии, уравнению сохранения массы и уравнению количества движения. Этих уравиений достаточно для оиределения трёх параметров смеси газов в выходном сеченпи камеры смешения, если поток здесь можно считать одномерным. Три параметра полностью характеризуют состояние газа и позволяют найти любые другие его параметры. По ним же можно, если это требуется, найти потери энергии прн смешении потоков. Таким образом, здесь, так же как при решении задачи о скачке уплотнения, мы не вводим в исходные уравнения никаких условий о необратимости процесса, одпако после решения их приходим к результату, который соответствует теченню с потерями, т. е. росту энтропии. [c.313] Это уравнение позволяет определить первый искомый параметр — температуру тормо женпя (или критическую скорость звука) в выходном сечении камеры смешения. [c.314] Это уравнение даёт возможность но параметрам газов на входе в камеру онределпть газодинамическую функцию 2(Хд), а стало быть, и коэффициент скорости смеси на выходе из камеры Хд. [c.315] Из главы V мы знаем, что каждому значению 2 (X) соответствуют два взаимно обратных значенпя X. Другими словами, при заданных параметрах смешивающихся потоков на входе в камеру возможны два режима течения па выходе из камеры смешения, один из которых дозвуково , другой—сверхзвуковой. Пиже изложены соображения, позволяющие в каждом случае выделить реальный режим течения. [c.315] Это соотношение связывает коэффицнепт эжекции п е геометрическим параметром эжектора а и параметрами газов на входе в камеру. [c.316] Полученных уравнений вместе с соотношением (32) достаточно ДЛЯ определения параметров потока в выходном сечении камеры по заданным начальным параметрам потоков и коэффициенту эжекции (или но геометрическому параметру а). [c.316] Нахождение из него коэффициента скорости Х3 не представляет трудностей. Что касается остальных уравнений, то при учёте трения они остаются без изменения (равенство расхода и полной энергии газа во входном и выходном сечениях камеры сохраняется независимо от наличия трения). [c.317] Вернуться к основной статье