ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Расчёт газовых потоков с использованием газодинамических функций из "Прикладная газовая динамика Издание 2 " Творцом теории распространения детонации в газах является известный русский фпзик В. А. Михельсон, посвятивший в 1889 г. этому вопросу работу О нормальной скорости воспламенения гремучих газовых мe eii ). [c.166] Распространение пламени в горючей газовой смеси вне зависимости от механизма воспламенения (тенлонроводностью при медленном горении или ударной волной при детонации) подчиняется основным законам газовой динамики и, следовательно, может быть описано уравнениями сохранения массы, количества движения и энергии. [c.166] Фронт пламени представляет собо11 тонкий слой газа практически постоянного сечення, по обе стороны которого значения скорости движения (относительно фронта волны), температуры, давления и других параметров различны. В соответствии с этим фронт пламени можно трактовать как поверхность сильного разрыва (теплового скачка). [c.166] В современном представлении детонационная волна, распространяющаяся в горюче газово среде, является двухслойно . Первый слой представляет собой ад абатическую ударную волну, при прохождении через которую газ сильно разогревается. [c.166] В химически активном газе разогрев этот, если ои достаточно интенсивен, может вызвать воспламенение. В связп с том, что толщина ударно волны ничтожно мала (порядка длины свободного пробега молекулы), в пределах её процесс горения, повидимому, развиться пе в состоянии. Поэтому область, в которой протекает горение, образует BTopoir, более протяжённый, но практически также весьма тонкий слой, примыкающий непосредственно к ударной волне (фиг. 76). [c.167] Рассмотрим явление детонации в условиях одноразмерной задачи. [c.167] Схема детонационной волны А—свежая смесь, В—продукты сгорания /—скачок уплотнеппя, II—зона горения. [c.167] Величина является скоростью распространения ударно волны (в нашем случае волны детонации в неподвижном га е). Для исследования процесса удобнее считать, что газ притекает со скоростью a j li области детонации, а фронт волны неподвижен. Эта обращённая схема явления принята нами в последующем изложении. [c.167] В конце второго слоя детонационной волны вследствие подвода тепла при горении скорость газа выше, чем вначале, а давление соответственно ниже. Таким образом, первый слой детонационной волны представляет собой скачок сжатия, а второй слой, где происходит горение, — скачок разрежения. Примерный характер кривых давления и скорости газа в детонационно) волне показан на фиг. 76. [c.167] Перейдём к расчёту скачка уплотнения. [c.167] Нет сомнений, что в данном случае ударная вызвать воспламененпе горючей газовой смеси. [c.169] Займёмся теперь расчётом зоны горения. [c.169] Естественно, что все формулы, выведенные в 2 и 3 на случай подогрева газа в цилиндрической трубе, пригодны для расчёта второго (теплового) слоя детонационной волны, так как при выводе указанных формул длина трубы не имела значения (трением и теплоотдачей через боковую поверхность мы пренебрегали). [c.169] детонационная волна сближается с обычным скачком уплотнения. [c.170] Изучим стационарный режим детонации. [c.171] Следовательно, проп есс детонации, начавшийся со взрыва, непрерывно ослабевает до тех пор, пока скорость распространения не снизится до минимального значения, отвечающего наст --плению теплового кризиса в зоне горения. С этого момента распространение детонационной волны приобретает устойчивый стационарный характер. [c.171] Вернуться к основной статье