ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Приложение М. За пределами дипольного приближения из "Квантовая оптика в фазовом пространстве " В случае когерентного состояния а) большой амплитуды, то есть при а 1, рассматриваемое ядро можно суш,ественно упростить. [c.718] При этом мы воспользовались представлением а = числа в виде амплитуды и фазы локального осциллятора. [c.718] В данном приложении будет выведен гамильтониан (14.37) атома, движущегося в электромагнитном поле с напряжённостью Е и магнитной индукцией В. Для этого мы следуем процедуре, сходной с представленной в разделе 14.6, но теперь учтём также члены следующего порядка в тейлоровском разложении (14.23), то есть первые производные векторного потенциала. [c.720] Затем мы совершим калибровочное преобразование над рассматриваемым гамильтонианом. Для этого рассмотрим классическую функцию Гамильтона и найдём по ней соответствующий лагранжиан. Добавив к лагранжиану полную производную по времени, мы добьёмся того, что электромагнитное поле будет входить в него только через напряжённость Е и индукцию В. Исходя из этого нового лагранжиана, будет получен соответствующий гамильтониан. [c.720] После этого мы обобщим калибровочное преобразование, описанное в 14.6.2, на квантовый случай, что позволит учесть движение атомного центра масс. При этом гамильтониан имеет тот же вид, что и при классическом рассмотрении. [c.720] Вернуться к основной статье