ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Свойства квантованного электрического поля из "Квантовая оптика в фазовом пространстве " В данном разделе мы покажем, что среднее значение оператора электрического поля в состоянии с заданным числом фотонов равно нулю. Интенсивность же, напротив, задаётся числом фотонов. Далее обратимся к собственным состояниям оператора электрического поля. [c.330] Данное обсуждение проясняет интуитивно понятные свойства состояния п) с заданным числом возбуждений с точки зрения квадрата электрического поля, то есть интенсивности. Свойства же самого оператора электрического поля в таком состоянии, скорее, противо-интуитивны, что демонстрируется фактом обращения в ноль среднего значения. Последнее обстоятельство просто отражает тот факт, что фоковские состония являются собственными состояниями оператора числа возбуждений п = а)а, который суть произведение операторов рождения и уничтожения. Оператор же электрического поля определяется разностью операторов рождения и уничтожения. [c.332] На последнем шаге мы воспользовались определениями (10.64) и (10.67) безразмерных операторов ж и тг обобщённой координаты и импульса. [c.332] Очевидно, что 8 является линейной комбинацией ж и тг. В частности, при I = О оператор 8 совпадает с оператором обобщённой координаты и, следовательно, соответствует оператору магнитного поля. При I = тг/2 оператор редуцируется к безразмерному оператору импульса, который отвечает электрическому полю. [c.333] Здесь Нп обозначает п-й полином Эрмита. [c.333] Таким образом, состояния 8 ), определяемые формулой (11.8), являются собственными состояниями оператора поля. Электрическое поле в таком состоянии имеет определённую амплитуду 8 . [c.334] По поводу дальнейших свойств собственных состояний поля излучения мы сошлёмся на аналогичное обсуждение собственных состояний квадратурных операторов для механического осциллятора в разделе 4.4. [c.334] Вернуться к основной статье