ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Состояния поля излучения с заданным числом фотонов из "Квантовая оптика в фазовом пространстве " Какие состояния следует использовать в качестве базиса Должны ли мы использовать собственные состояния оператора электрического поля, или магнитного поля, или полной энергии Для многих задач собственные состояния гамильтониана поля излучения оказываются наиболее удобными. Они связаны с идеей фотона. [c.319] Сначала мы вкратце рассмотрим свойства состояний с определённым числом фотонов, а потом обсудим среднее значение оператора энергии, т.е гамильтониана. Далее обратимся к суперпозиции состояний с определённым числом фотонов и перепутанным состояниям. В данном разделе мы не указываем, как приготовить такие состояния поля излучения. Эта проблема, в высшей степени нетривиальная, будет детально обсуждаться в гл. 16. [c.319] В заключение этого раздела мы подчёркиваем, что было бы ошибочным связывать с рассмотренными возбуждениями движение некоторой частицы. Квантовая часть света сидит только в зависящей от времени части векторного потенциала, но не в его пространственной зависимости. Поэтому нельзя определить волновую функцию фотона в координатном пространстве. По этому поводу формулировались многочисленные предложения, но вопрос всё ещё остаётся предметом споров. [c.320] Полная энергия электромагнитного поля в состоянии Цщ ), которое является прямым произведением состояний с определёнными числами фотонов, представляет собой сумму энергий щ Ш/, соответствующих энергиям отдельных мод. Так как 1-я мода содержит щ квантов, то её энергия равна щ Ш/. [c.321] Указание Умножить уравнение (10.72) на Uj и просуммировать по Затем использовать первое тождество Грина. [c.322] Используя интегральную форму уравнений Максвелла, показать, что граничные условия (10.25) для магнитного поля удовлетворяются, если выполнены граничные условия (10.24) для электрического поля. Это утверждение справедливо для резонатора произвольной формы. [c.322] Замечание первоначально произвольный коэффициент в этом выражении выбран таким образом, что после процедуры квантования поля величины и ако- становятся обычными операторами рождения и уничтожения. [c.323] Указание Хотя здесь проводятся вычисления с классическими величинами, целесообразно позаботиться о порядке следования множителей ак,о-(0 ко-(0 поскольку при квантовании поля этим величинам будут сопоставлены операторы. [c.323] Целями этих работ были, соответственно, перенесение классических формул дипольного излучения в квантовую теорию и вычисление флуктуаций энергии поля равновесного чёрного излучения. [c.325] Вернуться к основной статье