ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Приложение к переходам Франка-Кондона из "Квантовая оптика в фазовом пространстве " можно сопоставить величину амплитуды вероятности Аш п квадратному корню из площади одной из двух симметрично расположенных ромбовидных зон, делённой на л/2тгй. Этот весовой множитель возникает из-за того, что сумма вероятностей должна равняться единице, а площади полос Планка-Бора-Зоммерфельда равны 2тгЙ. [c.231] Ответ — да. Представим показанное на рис. 7.2, а п-е собственное энергетическое состояние в потенциале — начально занятое квантовое состояние — п-й эллиптичной полосой Планка-Бора-Зоммерфельда на рис. 7.2, в. Сделаем теперь ещё один шаг и вообразим эту полосу как ограниченный краями полосы постоянный поток частиц, каждая из которых движется по своей фазовой траектории. Это напоминает поезда, движущиеся по своим рельсам. На рис. 7.2, в мы показываем также изначально пустые энергетические полосы в потенциале [/( . [c.231] С/(2) к Такое изменение потенциала приводит к пересечению полос т с п-й эллиптичной полосой и позволяет переключить стрелки и перенаправить частицы с их пути по п-й линии на соответствующую т-ю линию. [c.231] Но сколько частиц можно найти на любой конкретной т-й линии Очевидно, что все частицы из п-й полосы, оказавшиеся в момент изменения потенциала между краями т-й полосы, будут направлены по новому пути, который задаётся траекториями, представляюш,ими эту полосу. Таким образом, число частиц в т-й полосе определяется чёрной ромбовидной плош,адью перекрытия двух областей. [c.232] Так как в данном случае таких областей две, число частиц в полосе есть сумма числа частиц в каждом ромбе. Иными словами, нужно сложить две плош,ади перекрытия. Нигде более так ясно не проявляется эазница между классической и квантовой физикой. Враш,аюш,иеся по орбите частицы представляют классические вероятности, которые мы складываем. [c.232] Вернуться к основной статье