ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Две другие гипотезы о турбулентном касательном напряжении из "Теория пограничного слоя " Наличие корня в формуле (19.8) делает ее очень неудобной для практических расчетов, и поэтому его можно пользоваться только в особых случаях (см. главу XXIV). [c.525] Примеры расчета на основании этой гипотезы будут даны в главе XXIV. [c.526] Формулу, очень сходную с формулой (19.7), получил Дж. И. Тэйлор [ ], исходя из своей теории переноса завихренности. В то время как в теории Прандтля при поперечном движении жидкого объема принимается постоянной скорость и, в теории Тэйлора принимается неизменной вихревая напряженность, т. е. величина du/dy. Это приводит к формуле. [c.526] Из теории Дж. И. Тэйлора в хорошем согласии с результатами опытов следует, что в зоне перемешивания позади цилиндрического стержня распределение температуры и распределение вихревой напряженности подчиняются одному и тому же закону, так как в рассматриваемом случае оси вихрей расположены преимущественно перпендикулярно к направлению главного течения и к направлению градиента скорости. При течении же вблизи стенки, где, в противоположность предыдущему случаю, преобладают вихри с осями, параллельными направлению основного течения, очень хорошо совпадают распределение температуры и распределение скоростей. [c.526] Сравнив эту формулу с формулой (19.5в) , мы увидим, что при новой гипотезе поперечная пульсация и пропорциональна разности мщах — тш путь перемешивания пропорционален ширине Ь, Формулу для кажущейся кинематической вязкости е, очень сходную с формулой (19.9), предложил также Г. Райхардт [ ]. [c.526] Вернуться к основной статье