ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Литература к главе из "Теория пограничного слоя " Теорема Манглера, рассмотренная в. 3 главы XI и позволяющая свести расчет осесимметричного пограничного слоя на любом теле к расчету плоского пограничного слоя, применима также к сжимаемым пограничным слоям. [c.339] Инмен [ ] вывел приближенные уравнения для определения коэффициента трения сжимаемого течения Куэтта без теплопередачи и с теплопередачей, однако с упрощающим предположением, что коэффициент вязкости пропорционален температуре. И. Э. Беккуит [ ] показал, что сжимаемый ламинарный пограничный слой на любом трехмерном теле может быть приближенно рассчитан, если составляющие скорости вторичного течения малы по сравнению с соответствующими составляющими скорости главного течения. [c.339] Скачок уплотнения при ламинарном пограничном слое очень сильно отличается от скачка уплотненйя при турбулентном пограничном слое (рис. 13.19). В случае ламинарного течения незадолго до возникновения фронта скачка, в основном перпендикулярного к стенке, несколько впереди по течению образуется раздвоенный, так называемый Я-образный скачок уплотнения (рис. 13.19, а). При турбулентном пограничном слое прямой перпендикулярный к стенке скачок уплотнения в общем случае не раздваивается (рис. 13.19, б). Косой скачок уплотнения, попадающий в ламинарный пограничный слой извне, отражается от пограничного слоя в виде сильно расходящегося пучка волн разрежения (рис. 13.28, а). В случае же турбулентного п()граничного слоя отражение косого скачка происходит обычно в виде нерас-ходящейся волны разрежения (рис. 13.28, б). [c.340] По Аккерету, Фельдману и Ротту [ ]. [c.341] Ламинарные и турбулентные пограничные слои могут путем отрыва преодолевать большие повышения давления, связанные с сильными скачками уплотнения. Особенно в случае турбулентного пограничного слоя вихрь, образующийся в застойной области между оторвавшимся пограничным слоем и стенкой, обусловливает настолько большие скорости, что внутренняя граница пограничного слоя оказывается в состоянии при помощи сил трения преодолеть повышение давления. Из рис. 13.23 видно, что застойная область и пограничный слой перед достижением фронта главного скачка становятся шире и толще, а затем позади фронта сказка опять уменьшаются. В конце концов пограничный слой опять прилегает к стенке (см. также фото на рис. 13.24). [c.342] На рис. 13.23 изображены результаты некоторых измерений, выполненных С. М. Богдоновым и К. Э. Кеплером [ ] над отражением косого скачка уплотнения от плоской стенки при турбулентном пограничном слое и при числе Маха внешнего течения, равном Маоо = 3. На рис. 13.23, а показано отражение слабого скачка уплотнения, а на рис. 13.23, б — отражение сильного скачка уплотнения. При слабом скачке, вызванном углом отклонения 0 = 7°, отраженный скачок имеет такой же вид, как в невязком течении, я отрыва пограничного слоя не возникает. [c.342] Оригинальные фотографии, изображенные на рис. 13.24—13.28, мне любезно предоставлены Г. В. Липманом (Калифорнийский технологический институт), за что выражаю ему благодарность. [c.345] С соотношением между неизвестным градиентом давления и утолщением пограничного слоя, опираясь на экспериментальные результаты Г. Э. Гэдда [ ], согласно которым в точке отрыва пограничного слоя увеличение скорости Ли в,х не равно нулю, однако сама скорость почти остается постоянной. Выяснилось, что коэффициент давления в точке отрыва не зависит от температуры стенки, однако протяженность области взаимного влияния скачка уплотнения и пограничного слоя пропорциональна температуре стенки и поэтому повышение давления при отрыве обратно пропорционально Туу. [c.347] Кёрл вычислил функцию Р (X), определяющую распределение давления на пластине. Значения этой функции даны в таблице 13.2. [c.347] На рис. 13.29, а и 13.29, б показано сравнение теоретических кривых С результатами измерения Г. Э. Гэдда и Дж. Л. Эттриджа [ ]. И теория и эксперимент показывают, что до точки отрыва на нагреваемой стенке давление выше, чем на теплоизолированной стенке, и притом тем больше, чем выше температура стенки. [c.348] Вернуться к основной статье