ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Литература к главе из "Теория пограничного слоя " Полный расчет пограничного слоя для заданного тела путем решения дифференциальных уравнений требует во многих случаях столь обширной вычи лIiтeльнoй работы, что может быть выполнен только на электронных вычислительных машинах. Это особенно ясно будет видно из примеров которые будут рассмотрены в главе IX (см., в частности, 11). Поэтому в тех случаях, когда точное решение уравнений пограничного слоя невозможно при умеренной затрате времени, возникает необходимость применения приближенных способов, и притом иногда даже таких, которые оставляют желать лучшего в смысле точности. Для получения приближенных способов необходимо отказаться от требования, чтобы дифференциальные уравнения пограничного слоя удовлетворялись для каждой частицы жидкости, и ограничиться, во-первых, выполнением граничных условий и контурных связей на стенке и при переходе к внешнему течению и, во-вторых, выполнением только суммарного соотношения, получаемого из дифференциальных уравнений пограничного слоя как некоторое среднее по толщине слоя. Такое среднее дает уравнение импульсов, получающееся из уравнения движения посредством интегрирования по толщине пограничного слоя. В дальнейшем, излагая приближенные способы решения уравнений пограничного слоя, мы неоднократно будем пользоваться уравнением импульсов, которое часто называется также интегральным соотношением Кармана [ ]. [c.152] Так как в обоих интегралах подынтегральные выражения вне пограничного слоя равны нулю, то в качестве верхнего предела интегрирования можно взять также й- оо. Кроме того, в первом интеграле можно переменить последовательность дифференцирования по г и интегрирования по у, так как верхний предел не зависит от х. [c.153] Значительно раньше это уравнение было выведено Л. С. Лейбензоном см. его работу Энергетическая форма интегрального условия в теории пограничного слоя , TJ)yды ЦАГИ, вып. 240 (1935) или Собрание трудов , т. IV, Москва 1955.—Прим, перев. [c.154] Это соотношение выражает собой теорему энергии для плоского ламинарного пограничного слоя при несжимаемом течении ). [c.155] Распространение изложенного в этом параграфе приближенного метода на осесимметричный и трехмерный пограничные слои будет дано в главе XI. [c.155] Приближенные методы для температурного пограничного слоя будут изложены в 7 главы XII, для сжимаемого пограничного слоя — в 4 главы XIII и для пограничного слоя при нестационарном течении — в главе XV. [c.155] Вернуться к основной статье