ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Гидродинамическая теория смазки из "Теория пограничного слоя " ИЗ уравнений (6.12). В самом деле, уравнения (6.12), в противоположность уравнениям (6.7), при перемене знака у составляющих скорости и у давления не переходят сами в себя. Далее, из рис. 6.3 мы видим,, что при течении Озеена жидкость перед шаром вытесняется во все стороны почти так же, как и при течении Стокса, однако позади шара линии тока теснее примыкают одна к другой это означает, что здесь теперь скорость больше, чем в случае течения Стокса Таким образом, в случае течения Озеена позади шара имеется такое спутное течение, какое наблюдается при экспериментальном изучении обтекания тел при очень больших числах Рейнольдса. [c.115] Другим, на этот раз технически очень важным примером течения с преобладающей ролью вязкости может служить течение в слое смазочного масла между двумя частями машины, движущимися одна относительно другой, например между цапфой и подшипником. Такое течение обладает примечательным свойством при быстром движении разности давлений в нем могут достигать чрезвычайно больших значений, вследствие чего тонкая пленка масла, находящаяся между цапфой и подшипником, поддерживает цапфу, предохраняя ее от непосредственного соприкосновения с подшипником. Наиболее существенные особенности течения масла между движущимися частями машины проще всего можно выяснить на примере ползуна и плоской опорной поверхности, образующих между собой малый угол б (рис. 6.4). Примем, что обе скользящие одна по другой поверхности имеют в направлении, перпендикулярном к направлению движения, очень большое протяжение, следовательно, течение масла можно рассматривать как плоское ). Для того чтобы иметь дело со стационарным движением, будем считать ползун неподвижным, а опорную поверхность — движущейся вдоль ползуна со скоростью 7. Ось х направим параллельно движению опорной поверхности, а ось у — перпендикулярно к этой поверхности. Высоту щели 1г (х) между ползуном и опорной поверхностью будем предполагать весьма малой по сравнению с длиной ползуна I. [c.115] Таким образом, количество протекающей жидкости Q будет известно, если задана форма щели К (х). Зная Q, мы можем вычислить по формуле (6.19) градиент давления, а по формуле (6.20) — распределение давления вдоль длины ползуна. [c.117] Эти условия приводят к клиновидной форме щели, суживающейся в направлении течения и допускающей как положительный, так и отрицательный градиент йЫд х, Так как характеристическая ширина Н зависит от формы щели в целом, то направление градиента давления в поперечном сечении не может быть определено из значения дк/йх только в одном поперечном сечении. [c.118] Коэффициент трения PIF пропорционален hjl и может быть сделан очень малым. [c.119] На рис. 6.4 изображены распределение скоростей, картина линий тока и распределение давления для случая плоского течения между ползуном и опорной поверхностью. Мы видим, что около неподвижной стенки в области возрастания давления возникает такое же возвратное течение, как в канале с параллельными стенками, если давление в нем увеличивается в направлении перемещения подвижной стенки (см. рис. 5.2). [c.120] Распределение давления и подъемную силу для ползуна конечной ширины, а также для ползуна со сферическим основанием на плоской опорной поверхности вычислил В. Фрёссель Щ, Выполненные им же эксперименты подтвердили правильность его вычислений. [c.120] Более строгую теорию см. в работе Жукорский Н. Е. и Чаплыгин С. А., О трении смазочного слоя между шипом и подшипником. Труды Отделения физических наук Общества любителей естествознания, XII (1904) вновь напечатано-в томе I Избранных сочинений Н. Е. Жуковского, Москва 1948, в Избранных трудах по механике и математике С. А. Чаплыгина, Москва 1954, а также в сб. Гидродинамическая теория смазки , Москва 1934.— Прим. перев. [c.120] Вернуться к основной статье