ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Отражение Маха для уединенных волн из "Дискретные модели несжимаемой жидкости " Существенно отличается также от экспериментов предсказанная амплитуда волпы па стейке, которая в решении Майлса достигает 4а при критическом угле падения = л/За. [c.89] В работе Funakoshi (1980) данное явление моделируется численно с использованием приближенных уравнений длинных волн малой амплитуды. Расчеты проведены, в основном, для а = О, 05 и в целом неплохо согласуются с теорией Майлса. [c.89] при этом число Фруда Гг = 1. Прежде всего обе модели были опробованы на задаче о бегугцем над ровным дном соли-тоне. Расчеты показали, что, здесь, как и в случае дискретных моделей меньгаей размерности, даже на достаточно грубой сетке реализуются уединенные волны, которые в силу консервативности дискретной модели и численного алгоритма распространяются с постоянной средней амплитудой, энергией и фазовой скоростью. [c.90] В целом, можно констатировать, что приведенные результаты эасчетов по обеим моделям неплохо согласуются между собой и с данными экспериментов. [c.93] Наиболее интересен здесь эффект резонансного усиления амплитуды волны на стенке, которая в расчетах достигает значения 3,5а . Это значительно нре-выгаает величину максимального 0,4 -заплеска волны при обычном накате на вертикальную стенку под прямым углом, которая, для рассматриваемых значений амплитуд, как известно, почти не отличается от результата линейной теории 2а . [c.97] Вернуться к основной статье