ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Зависимость для беек нечно длинного цилиндра из "Гидро- и аэромеханикаТом2 Движение жидкостей с трением и технические приложения " Введенное автором различение сопротивления деформации при очень малых числах Рейнольдса от сопротивления треиия при больших числах Рейнольдса энергетически обосновывается тем, что под сопротивлением деформации (или работой деформации) можно понимать ту энергию, которая преобразуется в теплоту вдали от тела (за исключением области кильватерного течеиня тогда сопротивление деформации будет представлять собою некоторую часть сопротивле]И1Я греиия плюс небольшая часть сопротивления давления. [c.110] Однако, оказалось, что действительные соотношения значительно сложнее, о чем, впрочем, можно уже было предполагать иа основании изломленного в предыдущем номере. Именно, выяснилось, что долго господствовавшее мн ние о зависимости коэфициента сопротивления только от геометрической формы тела и его положения оправдывается в широкой мере исключительно для тел, полное сопротивление которых состоит почти из одного только сопротивления давления и у которых характер обтекания (места отрывания жидкости) предопределяется острыми краями (например пластинка, поставленная перпендикулярно к направлению течения). Во всех же остальных случаях, именно, когда кроме сопротивления давления большую или меньшую роль играет также сопротивление трения или даже сопротивление деформации (в случае очень вязкой жидкости или при очень малых размерах или скоростях тела), коэфициент сопротивления зависит не только от рода жидкости, но и от скорости и размеров тела. Причина этого заключается в том, что геометрическое подобие oбтeкae sыx тел ни в коем случае еще не означает геометрического подобия течений, т. е. механического подобия. [c.111] Следовательно, придерживаясп чисто формально квадратичного закона сопротивления, мы вкладываем всю сложность различного рода проявлений действия внутреннего треиия в функциональную зависимость коэфициента сопротивления от числа Рейнольдса. При этом, благодаря знанию закона подобил, достаточно варьировать при экспериментальном исследовании какой-нибудь формы тела только одну величину, например скорость одновременно получится и зависимость от размеров тела и кинематической вязкости. [c.112] Таким образом знание зависимости f R) коэфициента onpoiHis-ления от числа Рейнольдса, пока достижимое только путем эксперимента, позволяет вычислить для рассматриваемой формы обтекаемого тела полное его сопротивление во всех жидкостях, прп всех скоростях и всех размерах, конечно, в пргдположгнии, что проявляют свое действие только инерция и вязкость. Однако, для тела другой формы нли в другом положении зависимость коэфициента сопротивления от числа Рейнольдса будет уже другой, и, следовательно, вновь требуется экспериментальное определение. Итак, каждой форме тела и каждо гу положению соответствует своя собственная функция с =/(/ ). [c.112] Во всех трех случаях предполагается, что поверхность обтекаемого тела гладкая. [c.113] Не останавливаясь на результатах старых измерений сопротивления, которые имеют главным образом исторический интерес, перейдем к современным исследованиям и приведем для ряда тел экспериментально полученные кривые, изображающие зависимость коэфициента сопротивления от числа Рейнольдса. [c.114] что коэфициенты сопротивления для цилиндров с различными диа-метрами ложатся на одну и ту же кривую, а частично совпадают, можно рассматривать как экспериментальное подтверждение закона подобия. [c.115] Вернуться к основной статье