ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Обтекание выпуклого угла. Центрированная волна разрежения из "Лекции по газовой динамике " Рассмотрим задачу обтекания выпуклой стенки равномерным сверхзвуковым потоком (плоское течение, рис. 18.2). Покажем, что решение этой задачи дается простой волной. [c.142] Равномерный сверхзвуковой поток с числом Маха Мх 1 движется около плоской стенки, которая в точке О переходит в криволинейную выпуклую стенку. Течение рассматривается в декартовой системе координат Оху, где ось х направлена вдоль набегающего потока. [c.143] Стенка непроницаема, поэтому скорость потока на ней направлена по касательной. [c.143] Угол (р — это угол произвольной С- --характеристики с осью х, т. е. новая переменная в неоднородной части потока. [c.143] Дальнейший план решения таков выразить а и 9 через (р из (18.21), (18.22), а затем (р через координаты хну. [c.143] Все прочие параметры потока можно выразить через р посредством известных формул, полученных из интеграла Бернулли и интеграла адиабатичности. [c.144] Формулы (18.24) (18.26), (18.29) дают полное решение задачи. [c.144] Для воздуха при 7 = 1.4 имеем / тах = 219.3°. Напомним, что —1р отсчитывается от направления под углом а + ск к оси X. Если набегающий поток звуковой, то а = тг/2, а = О, т.е. надо отсчитывать от оси у. Предельное направление располагается на 39.3° левее направления вертикально вниз. [c.145] при (р = (ртах имеем р = О, т.е. истечение в вакуум. Из (18.24) видно, что при р = тах имеем а = О, т. е. линия тока и С- -характеристика совпадают. [c.145] Вернуться к основной статье