ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Геометрическая оптика максвелловских векторных полей из "Дифракция и волноводное распространение оптического излучения " В полной аналогии со скалярным случаем будем искать представление геометрической оптики электрического поля, заменив в разложении (2.2.5) А (г) на Е (г). [c.79] Отсюда следует, что скалярное произведение Е постоянно вдоль луча. [c.80] Таким образом, амплитуда ортогонального к 8 вектора Е также постоянна вдоль луча. [c.80] В частности, ГНо = 8 X Е (г о/п). Поэтому, если Еф ортогонален вектору й, то тройка векторов 8, Е и взаимно ортогональна и в нулевом порядке по поле представляет собой поперечную электромагнитную (ТЕМ) волну. [c.80] Из выражения (2.8.11а) следует, что Зд является вещественным вектором. Кроме того, из ортогональности векторов Ед и 8 имеем (1/2)гЕо - Е = (1/2)моНо Н. Таким образом, то, что в нулевом порядке электрическая и магнитная плотности энергии равны друг другу и что вектор Зд является вещественным, представляют собой взаимосвязанные факты. [c.81] В средах с разрывами показателя преломления у плоской волны Eq возникает некоторое свойство. Чтобы выявить его, рассмотрим волну, распространяющуюся в слоистой среде в направлении 2, параллельном V/i. При этом как Eg, так и Нд перпендикулярны V/ . Если показатель преломления разрывен на некоторой плоскости z = onst, то оба вектора (Eg и Hg) не могут одновременно быть непрерывными функциями Z. Этот факт противоречит уравнениям Максвелла, согласно которым составляюпдие векторов Е и Н, параллельные поверхности разрыва показателя преломления, должны быть непрерывными. Для адекватного описания возникающей особенности необходимо рассмотреть вторую волну, распространяющуюся от поверхности разрыва в направлении — Z. В гл. 3 мы вычислим амплитуды отраженной и прошедшей волн, а также дадим подробный анализ распространения излучения в плоских многослойных средах. [c.82] Вернуться к основной статье