ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Распространение волн в движущейся среде из "Дифракция и волноводное распространение оптического излучения " Следовательно, поля E и H можно рассматривать как решения уравнений Максвелла в неподвижной среде, характеризуемой диэлектрической и магнитной проницаемостями еа и fia соответственно, в то время как плотность заряда оказывается равной р -f Ь J. [c.51] Строго говоря, это выражение справедливо лишь в том случае, когда среда движется с одной и той же скоростью во всем пространстве. Однако это требование можно существенно ослабить и ограничиться лишь условием постоянства скорости на размерах порядка нескольких длин волн [18], и, следовательно, выражение (1.7.10) можно также использовать для вращающейся среды. В самом общем случае фазовая скорость у ф в движущейся и неподвижной среде различается на величину, пропорциональную проекции V на направление распространения, т. е. [c.51] Это известная формула Френеля, экспериментально проверенная Фи-30. Множитель 1— 1/п называют френелевским коэффициентом ув-течения. [c.51] Вернуться к основной статье