ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Формирование волновых фронтов с заданным распределением интенсивности из "Методы компьютерной оптики Изд2 " Широкий круг проблем оптического неразрушающего контроля, нелинейной оптики, оптической обработки информации подводит к постановке задачи формирования волнового фронта сложной формы с переменным распределением интенсивности по его поверхности. Достаточно упомянуть проблему создания световых реперных знаков или координатной сетки па криволинейных зеркальных или прозрачных поверхностях типа изогнутых лобовых стекол, роговицы иссле уемого офтальмологами глаза и др. Другая важная проблема — формирование волны накачки при обращении волнового фронта, основанное на нелинейных эффектах вынужденного рассеяния либо на 3-4-волновом взаимодействии волн. Интересна также задача создания фазового оптического пространственного фильтра, согласованного с неплоским объектом при распознавании образов. [c.564] Рассмотренные выше компенсаторы дозволяют создавать заданные волновые фронты. При расчете компенсаторов распределение интенсивности на волновом фронте не играет роли свободного параметра и не контролирз ется. Рассмотренные Б главе 5 фокусаторы позволяют сформировать заданное распределение интенсивности. Для фокусаторов неконтролируемым параметром является распределение фазы в области фокусировки. Расчет ДОЭ для формирования зщ1,анных и амплитуды- и фазы поля может быть проведен на основе методов кодирования, традиционно используемых в цифровой голографии [35]. Такие недостатки методов кодирования, как высокая частота микрорельефа и низкая энергетическая эффективность, могут быть частично компенсированы использованием более гибких итерационных методов. Одним из таких методов является рассмотренный в разделе 2.8.11 итерационный метод расчета квантованных ДОЭ. Платой за использование только одного ДОЭ для формирования как амплитуды, так и фазы поля является низкая энерге-тическая эффективность. [c.564] Знание Jo(up), 1е(щ) и y (ui) позволяет рассчитать эйконал V i(ui) непосредственно за плоскостью фокусатора по его градиенту. [c.566] При радиально-симметричных функциях /(р), 1а- р), (р = х ), Фе т ) Ei f i ) (г1 = ui ), для плоской поверхности компенсатора удается существенно продвинуться в геометрооптических расчетах формирователя (рис. 8.14). Используя кольцеобразные лучевые трубки, нетрудно получить процедуру расчета, непосредственно следующую из приведенных общих соотношений. [c.566] Вернуться к основной статье