ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы ДОЭ для формирования многомодовых пучков Гаусса-Лагерра из "Методы компьютерной оптики Изд2 " На рис. 7.10 показана экспериментально зарегистрированная интенсивность света после ДОЭ на разных расстояниях в пределах одного периода. Видны отсутствие нулевого порядка, эффект вращения пучка и хорошее согласие с теорией (рис. 7.9б -е). [c.495] Пример 7.6. На рис. 7.11, 7.12 и 7.13 показаны результаты численного (рис. 7.11, 7.12) и натурного (рис. 7.13) экспериментов для случая распространения другого двухмодового пучка Бесселя с номерами мод т.п) (---1,0) и (2,1). Период вращения равен 2io = 30 мм. На рис. 7.11а показана полутоновая фаза ДОЭ, полученная как аргумент (7.57). На рис. 7.11б --( показаны вычисленные распределения интенсивности сформированного щ чка на половине периода вращения. [c.495] На рис. 7.12а показана бинарная фаза, полученная по формуле (7.93) из фазы, представленной на рис. 7.11а, с помощью добавления пространственной частоты г/ = 20мм . [c.495] На рис. 7.126 - показаны вычисленные распределения интенсивности светового поля, сформированного бинарным фазовым ДОЭ (рис. 7.12а) на тех же расстояниях. [c.495] На рис. 7.13 показаны экспериментальные распределения интенсивности. [c.495] Из сравнения теории и эксперимента видно их хорошее согласие. Непо.пное сохранение вида поперечного сечения вращающегося иучка объясняется пренебрежением амплитудной информацией при расчете фазы как аргумента (7.57). [c.495] В главе 6 рассматриваются моды лазерного излучения. Они не расплываются и не изменяют пространственной структуры в процессе распространения в своей среде, приобретая лишь фазовый набег. Гауссовы моды сохраняют свою структуру и в свободном пространстве, изменяясь масштабно. [c.495] Переходим к 2. И так далее. [c.497] Более наглядно распределение одинаковых значений собственных чисел в зависимости от номера функции Г Л приведено в таблице 7.1. [c.498] Таким образом, вполне реально подобрать такую суперпозицию мод ГЛ с одинаковыми собственными значениями, чтобы сформировать некоторое изображение, не меняющее своей структуры при прохождении фурье-каскада. Заметим, что функщш Г Л с взаимно противопо.пожной закруткой exp( i ra i ) имеют одинаковые собственные значения. Совокупность мод ГЛ с одинаковыми собственными значениями можно считать модовой группой, так как она также представляет собой собственную функцию преобразования Фурье. [c.498] Понятно, что рассматриваемый метод работает тем лучше, чем больше задействовано членов в сумме (7.96), а следовательно мод в пучке. Чем больше степеней свободы (фазы коэффициентов С г)з тем точнее аппроксимируется желаемая функция /(г, ), в частности, амплитуда Ад х,у) (7.96). [c.498] Таким образом, ненулевыми являются только коэффициенты с таким же вторым индексом, что и раскладываемая функция т г( , ). [c.499] При этом коэффициенты с q ф m, равны нулю. [c.500] Таким образом, в первом слагаемом суммы (7.120), описывающем моду ГЛ содержится более 70% всей энергии светового пучка. [c.501] На рис. 7.14 представлены результаты формирования моды ГЛ с номером (3,2) Фазовая функция (рис. 7.14а) рассчитывалась по формуле (7.121). На рис. 7.14 показан сформированный таким ДОЭ пучок и для сравнения на рис. 7.14е приведена эталонная мода ГЛ с номером (3,2). Их радиальные сечения показаны на рис. 7.14г (сплошная линия — рассчитанная мода, щ нктирная линия — эталонная мода). [c.502] Вернуться к основной статье