ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Алгоритм расчета ДОЭ для генерации вращающихся многомодовых пучков Бесселя из "Методы компьютерной оптики Изд2 " Алгоритм расчета ДОЭ. .. [c.485] Аг и А(р произвольные, это означает наличие вращения пучка при распространении. Из уравнения (7.80) видно, что если — целое число, то на длине периода го будет совершаться целое число оборотов при вращенжи пучка. Направление вращения (левое или правое) определяется знаком постоянной А. [c.485] Рассмотрим ортогональный базис собственных функций колебаний круглой тонкой мембраны с радиусом 1 [33], который описывается уравнениями (7.59), (7.60). [c.485] Этот итеративный алгоритм отличается от (7.65)-(7,66) и (7,71)-(7.72). [c.486] Пример 7.4. Пример бездифракционного пучка или стабильной моды Бесселя показан на рис. 7.7 в левом столбце. Параметры расчета следуюпще Л 1,06 мкм, zq = 20 мм, R = 1 мм, сто = 0,01. На рже. 7.7 в левом столбце показаны бинарная фаза ДОЭ (al), формирующего световой пучок, эффективно состояпщй из двух слагаемых в уравнении (7.57) с номерами (ш,тг) ( 3,—3), (3, 3). Так как оба слагаемых имеют одинаковый номер п = —3, то согласно (7.74) пучок при распространении не изменяет свою структуру. В левом столбце показаны распределения поперечной интенсивности данного пучка (негатив) на расстояниях z 25 мм (al), 30 мм (в1), 35 мм (г1), 40 мм (д1), 45 мм (el). [c.486] Пример светового поля с продольной периодичностью показан в среднем столбце рис. 7.7. Параметры расчета Л = 1,06 мкм, zo = 20 мм, R = 3 мм, jo = 0,02. В (7.57) сохранялись отличными от нуля только три слагаемых с номерами (т,п) ( 2, -3), (О, -1), (2, -2). При этом условия вращения (7.77) и (7.78) не соблюдаются. На рис. 7.7 показаны полутоновая фаза такого ДОЭ (а2) (черный цвет 2тг, белый — 0) и поперечные распределения интенсивности (негатив), сформированные на расстояниях г 90 мм (а2), 95 мм (в2), 100 мм (г2), 105 мм (д2), 110 мм (е2). [c.486] В правом столбце рис. 7.7 показан пример вращающегося многомодового пучка Бесселя. Параметры расчета Л = 1,06 мкм, zq = 20 мм, R = 2 мм, ао = 0,015. В (7.57) отличными от щщя выбирались только три слагаемых с номерами (то,те) (—3, —3), ( 1, 1), (1,1). Условия вращения (7.77) и (7.78) для данных номеров соблюдаются. В правом столбце показаны полутоновая фаза ДОЭ (аЗ), формируюп.1,его световой пучок, эффективно содержащий три моды Бесселя, поперечные распределения интенсивности которого (негатив) показаны на расстояниях 2 70 мм (аЗ), 75 мм (вЗ), 80 мм (гЗ), 85 мм (дЗ), 90 мм (еЗ). Из рисунка видно, что имеет место вращение пучка при его распространешги, но также видно, что происходят некоторые изменения вида картины поперечного сечения пучка, обусловленные интерференцией трех главных мод (около 90% энергии) с модами высших порядков. [c.486] Поперечные картины дифракции на рис. 7.7 вычислялись с помощью преобразования Френеля, которое, в свою очередь, вычислялось с помощью ajn opnTMa быстрого преобразования Фурье. [c.486] Алгоритм расчета ДОЭ. .. [c.487] Вернуться к основной статье