ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Анализ прохождения электромагнитного импульса через антиотражающую структуру из "Методы компьютерной оптики Изд2 " 383) и (3.384) видно, что если число отсчетов вдоль области вычр1слитель-ного эксперимента значительно превышает число отсчетов поперек области, то пред-почтительна схема (3.382), так как можно обойтись меньшей оперативной памятью компьютера. Иначе предпочтительна схема (3.381). [c.233] Отметим отличия схем (3.381) (3.382) от схем (3.376), (3.377) и (3.379), (3.380) ире-дыд щего пункта, которые являются неявными. В схеме (3.381) значение продольной составляюш,ей магнитного поля вычисляется явным образом, а в схеме (3.382) явным образом вычио1яется значение поперечной составляюш,ей магнитного поля. Но разностные схемы (3.381), (3.382) не явшются явными, так как остальные компоненты электромагнитного поля в них вычисляются неявно. Такой подход приносит сокращение объема вычислений на 50 процентов, однако грозит появлением неустойчивости. [c.233] На рис. 3.41 а,б, в представлено разделение падаюш,ей во.лны (эксперименты 1, 3, 8) на прошедшую через гранищ раздела алмазная пластинка возд х и отраженную от этой границы. [c.234] На ажтиотражаюпщй эффект т акже влияет размер базиса треугольника. С его уменьшением увелитавается доля прошедшей через треугольник энергии (сравним эксперименты 2, 3, 7, 8 и рис. 3.41). Заметно уменьшение доли отраженной энергии на рис. 3.41 а,б по сравнению с рис, 3.41 в. [c.234] Появление мод высших порядков на рис. 3.42 (в отличии от рис. 3.41, где показана мода низшего порядка) обусловлено непрерывностью электромагнитного поля на антиотражаю1цем рельефе. Каждый фрагмент рельефа, содержащий от одного периода и более, формирует набор мод порядка Е а/ё, где (1- — период антиотражающего рельефа, а — число периодов во фра1 менте. Более подробно модовая структура представлена на рис. 3.43, 3.44. [c.235] Электромагш1тный анализ работы простых дифракционных решеток с прямоугольным и треугольным профилем штриха выявляет ряд существенных эффектов, не описываемых в рамках скалярной теории. Это показывает актуальность и необходимость использования точных процедуф расчета при анализе ДОЭ с зонами, сравнимыми с длиной волны. [c.235] На основе решений прямой задачи разработаны электромагнитные градиентные методы решения обратной задачи, состоящей в расчете профиля дифракционной 153 условия формирования заданной интенсивности порядков. Приведенные исследования характеристик работы дифракщюнных решеток, рассчитанных в скалярном приближении, показывают актуальность точных процедур синтеза, а результаты расчетов профилей решеток подтверяудают работоспособность и эффективность разработанных градиентных процедур. [c.236] Получен ряд решений задачи дифракции в общем трехмерном случае. Приведены интегральные представления для оператора распространения электромагнитного поля, сводящие решение прямой задачи к четырем преобразованиям Фурье. При этом доказанное свойство унитарности оператора распространения позволяет обобпщть скалярные итерационные алгоритмы синтеза фазовых волновых полей на случай точного электромагнитного расчета. На основе указанных интегральных представлений, разработан градиентный метод решения обратной задачи восстановления волновых полей. [c.236] Разработаны разностные схемы для численного решения системы уравнешш Максвелла для всех типов электромагнитных волн в области, ограниченной электрической или магнитной стенкой. Это позволяет моделировать прохождение коротких импульсов света через оптические элементы и волноводы с произвольным профилем показателя преломления. Разностные схемы были использованы для моделирования прохождения Н-волны (ТЕ-поляризация) через цилиндрические линзы, в том числе с антиотражаюпщм покрытием. [c.236] Вернуться к основной статье