ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Дискретизация и квантование фазы ДОЭ из "Методы компьютерной оптики Изд2 " На рис. 1.53 приведен фотошаблон компенсатора, преобразующего сферический волновой фронт в параболический волновой фронт. [c.33] Модель дискретизации и квантования фазы при создании ДОЭ. Широкие возможности дифракционной оптики ограничены характеристиками разрешения устройств расчета ж генерации дифракционного микрорельефа ДОЭ. Дискретизация по аргументам и квантование по уровням функ1 р1и фазового пропускания, приводит к отклонению характеристик ДОЭ от расчетных [29-34]. [c.33] Возмуш ения дискретизации и квантования являются принципиально неустранимыми для оптмческих элементов, синтезируемых на компьютере, и подлежат оценке. [c.34] Рассмотрим модель дискретизации оптических алементов, изготавливаемых на растровом генераторе изображений или на растровом литографе. [c.34] Синтезированные на сканирующем растровом генераторе фотошаблоны являются набранными из множества J непересекающжхся ячеек разрешения i7J, в объединении составляющих рабоч,ую область фотошаблона (см. рис. 1.54 и 1.55), где j = (Jl i2) двумерный индекс-номер ячейки разрешения с центром UJ. Размер ячеек определяет разрешение фотошаблонов и формируемых с них оптических элементов. [c.34] Важнейшей характеристикой растрового генератора является функция распределения энергии воздействия в сканирующем пятне JБj(u). Эта функщ1я должна иметь протяженность, в точности равную размеру ячейки разрешения. В противном случае будут иметь место эффекты взаимного наложения фазы в соседних ячейках. [c.34] При этом в пределах прямоугольного поля 2а х 26 имеется х N2 возможных позиций пятна, лишь часть / из которых соответствует области С (кругу). [c.34] Рассмотрим далее модель квантования значений фазы. При создании фотошаблонов отсчеты фазы (пжкселы) Ф - подвергаются квантованию по Ж эквидистантным уровням с постоянным шагом. [c.35] Оценка погрешности дискретизации и квантования фазы в плоскости ДОЭ. [c.36] Из рис. 1,56 и предыдущего материала видно, что величина ее зависит от шага, дискретизации по аргументам 5-1, 2 и от числа уровней кваитованжя М. Таким образом, следует различать погрешность дискретизации и погрешность квантован им. [c.36] Из рис. 1.58 видно, что при разрешении генератора фотошаблона 5 6 мкм удается реа.лизовать оптический элемент (1.92) с погрешностью дискретизации фазы, не превьппающей 5% в диапазоне изменения параметра относительное отверстие , ДОЭ о 2а/ 0,8, а при разрешении 6 = 24 мкм соответствующий диапазон сужается в 2 раза. [c.38] Следует различать ситуацию бинарного квантования (М 2) и примыкающего к ней грубого квантования с малым чмсл-ом уровней М = 3,4, а также квантования с большим числом уровней М 2. В случае бинарного квантования фаза ДОЭ принимает два значения О и тг (отсюда термин бинарная оптика ). [c.39] При больших значениях М величина среднеквадратичной погрешности квантования фазы составляет долм процента. В этом случае эффект квантования фазы может быть сведен к появлению в плоскости ДОЭ дополнительного фазового транспаранта со случайной по полю апертуры фазой, которая варьируется в узком диапазоне 7гт/М, 7гта/М], и описывается моделью случайного фазового диффузора. [c.39] Анализ влияния дискретизации и квантования фазовой функции иа характеристики ДОЭ. Для анализа влияния дискретизации и квантования фазовой функции на характеристики ДОЭ следует рассмотреть дифракцию света на синтезированном оптическом элементе. [c.39] Таким образом, на поверхности сферы с центром в начале координат комплексная амплитуда дифракционного поля пропорциональна преобразованию Фурье функции Г (и, гг). С учетом этого факта проведем качественный анализ влияния дискретизации и квантования на характеристики ДОЭ. [c.40] Вернуться к основной статье