ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Многоимпульсное сужение однородной ширины спектральных линий в магнитном резонан. 5.4.3. Многоимпульсное сужение однородной ширины спектральных линий оптических переходов из "Лазерное охлаждение твердых тел " Один из путей решения задачи сужения однородной ширины спектральных линий состоит в воздействии на резонансную среду (например, ионы в кристалле) многоимпульсными последовательностями. Описанию этого метода посвящён этот параграф. [c.177] Аналогичный результат получается и при непрерывном изменении положения спина II. [c.178] Теперь усложним картину и будем менять ориентацию обоих спинов II и 12- Конфигурация, когда Il I2 Z, является осевой, а остальные две конфигурации, когда 11 12 Х или 11 12 У, будут боковыми. Найдём значения магнитной энергии Е — для этих конфигураций. [c.178] Она характерна тем, что подготовительный импульс х и следующий за ним интервал т в начале цикла совпадают с последним импульсом и интервалом т в конце цикла. Регистрации подлежит сигнал Му в интервалах т, указанных перед скобками. Обратим внимание на то, что подготовительный импульс, приложенный вдоль оси X, поворачивает намагниченность вдоль оси —Y. Сигнал, пропорциональный Му-составляющей, детектируется в интервале между импульсами х и —X. [c.179] В настоящее время известны различные варианты многоимпульсных последовательностей [191, 192], снимающих не только дипольное уширение, но и другие типы уширений. Многоимпульсное сужение линий реализовано в ядерном квадрупольном резонансе, где существенный вклад внесли работы Д. Я. Осокина (см., напр., [193, 194]). [c.179] Заметим, что решение проблемы сужения однородной ширины линий в оптике важно не только с позиций оптимального функционирования оптических эхо-процессоров, но и с позиций фемтосекундной эхо-спектроскопии примесных кристаллов. Дело в том, что активное использование в спектроскопии фемтосекундных импульсов с длительностью 5-6 фс [200] позволяет в настоящее время проводить эксперименты по фотонному эхо на твердотельных образцах, находящихся при комнатной температуре. В этих условиях спектральные линии оптических переходов характеризуются однородной шириной, существенно превосходящей неоднородную ширину, что, в свою очередь, создаёт трудности для наблюдения на таких образцах фотонного эха. [c.180] посвящённом фотонному локингу, уже обсуждались способы получения в оптике последовательностей узкополосных лазерных импульсов с крутыми фронтами. Целесообразно отметить, что оптическим аналогом поля Н в ЯМР является электрическая поляризация возбуждающих импульсов. К настоящему времени не известны прямые эксперименты по многоимпульсному сужению однородной ширины спектральных линий оптических переходов. Однако, отметим, что в эксперименте [198] обнаружен рост сигналов флуоресценции (а также эхо-сигналов) при резонансном воздействии на образец многоимпульсной оптической последовательности. Этот рост связывают с достижением лучшей инверсии населённости резонансных уровней после действия импульсной последовательности по сравнению со случаем воздействия на среду одиночного тг-импульса. [c.180] Заметим, что ещё в 1980 году был поставлен косвенный оптический эксперимент по сужению однородной ширины спектральной линии [20Г. [c.180] Вернуться к основной статье