ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Кинетические уравнения из "Лазерное охлаждение твердых тел " В этом разделе мы не будем принимать во внимание указанное обстоятельство и подробно рассмотрим применение метода скоростных уравнений на примере рубина. [c.81] Заметим, что это в свою очередь приводит к условию на порог интенсивности оптической накачки. Если интенсивность столь высока, что Я Г, то температура спиновой подсистемы будет значительно отличаться от температуры решётки и необходимо отказаться от изотермического приближения. [c.82] Интенсивности переходов 3 1 и 3 2 относятся как 3 2, поэтому находим Л32 93 с и Л31 139 с . [c.84] Средние мощности излучения непрерывных лазеров подходящего диапазона изменяются в пределах 10 ч- 10 Вт/см . Поэтому будем в дальнейшем считать, что удовлетворяется условие Aij В. [c.84] Обсудим применение выражения (2.77) для различных интервалов температур. [c.84] Для расчёта полученных интегралов возьмём отношение N/Ni = 3000, что соответствует 0,05% Сг2 Оз в AI2O3. Значения скорости охлаждения от мощности накачки для различных областей температур приведены в табл. 2.1. Результаты вычислений для значений температур от 300 К до 10 К приведены на рис. 2.4. [c.86] Расчёт интеграла (2.77) для режима охлаждения за счёт опустошения уровня 2 производился в интервале температур от 10 К до 0,01 К [49]. Результаты приведены на рис. 2.5, где видно, что нижний предел охлаждения, который может быть достигнут за счёт участия двух нижних зеемановских подуровня основного состояния, имеет порядок 0,02 К. [c.86] Однако, учитывая вышеприведённый прогноз, подобное поведение зависимости интенсивности теплового импульса, соответствующего -линии, может свидетельствовать о том, что столь резкое падение числа тепловых фононов при достижении оптического резонанса на Д1-линии также связано и с процессом оптического охлаждения. [c.88] Вернуться к основной статье