ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Фотолюминесценция из "Лазерное охлаждение твердых тел " однако, люминесценция, происходящая в результате облучения монохроматическим светом, не состоит из отдельных достаточно узких спектральных линий, то необходимо ввести поправку, учитывающую энтропию излучения. Следует заметить, что отражённый свет также является монохроматическим и его можно не учитывать. [c.33] Выражение в правой части зависит от /, т. е. от абсолютной интенсивности света (см. формулу (1.26)). С другой стороны, до тех пор, пока фотолюминесценция линейно возрастает с интенсивностью падающего света, отношение ////а не зависит от интенсивности. Это позволяет нам подставить в качестве / любое значение, соответствующее интенсивности фотолюминесценции в линейной области. Поскольку выражение [(/ + 1) 1п (/ + 1) — /1п/] // является монотонно возрастающей функцией, то ясно, что максимальное ограничение будет в том случае, когда мы возьмём значение /, соответствующее наибольшей интенсивности фотолюминесценции, для которой всё ещё сохраняется линейность. [c.33] Полученные здесь неравенства выражают термодинамические ограничения на энергетический выход люминесценции. Температура Тдфф обычно порядка нескольких десятков тысяч градусов, в то время как Т — комнатная температура. Поскольку отношение Т/Тдфф очень мало, то можно сделать вывод, что учёт энтропии излучения приводит лишь к незначительным (порядка нескольких процентов) поправкам в простом неравенстве (1.28). Неравенства (1.34) и (1.35) показывают принципиальную допустимость того, что отношение ////о может быть больше единицы, не вступая в противоречие со вторым законом термодинамики. Недостатком полученного результата является то обстоятельство, что полученная верхняя граница для энергетического выхода не накладывает почти никаких ограничений на его значение, поскольку при достаточно малой плотности излучения сама граница стремится к бесконечности. Другой подход к разрешению этого вопроса изложен в 2.3. [c.34] Вернуться к основной статье