ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Области вязкого течения из "Асимптотическая теория сверхзвуковых течений вязкого газа " Исследуем поведение решения (3.59)-(3.64) при 53 О и проведем сращивание с соответствующими решениями в областях, имеющих продольный масштаб 5 е, например, с 22 при 22 +оо. [c.94] Выражения (3.68) и (3.69) совпадают с решениями (3.56), (3.57) для нижней части области 22 при 522 +оо, т. е. начальный профиль в основной части области 3 при 5з = О определяется нижней частью профилей в области 22. [c.95] Физический смысл полученных результатов состоит в том, что при переходе в область с большими градиентами давления 5 е тепловой и вязкий слои начинают развиваться на дне возвратного течения, причем эффекты вязкости сосредоточены на дне узкой зоны с почти постоянной энтальпией торможения. [c.96] Вернемся к изучению области вязкого и теплопроводного течения при 5 е, т.е. при 522 0(1). Найденные только что предельные решения для (3.70)-(3.75) дают возможность получить масштабы координат и функций в этих областях, а также начальные условия. [c.96] Таким образом, в области 62 течение является в первом приближении невязким. но распределение параметров торможения по ф 2 определяется эффектами теплопроводности в области 3. [c.97] Пограничный слой в области 32 на дне возвратного течения uQ2гu 0) развивается из области 532 +00, где скорость на его внешней границе обращается в нуль. [c.98] Начальные условия для области 32 совпадают с решением для области 3 при зз О и 0(1) и определяются формулами (3.74) и (3.75). [c.99] На основании (3.86), а также поведения решения в области перекрытия 32 и 3, а также качественных физических соображений становится ясно, что для определения максимальных значений теплового потока в области присоединения нужно провести численное решение краевой задачи для области 32. Это будет в следуюш ем разделе. [c.99] Начальные условия должны быть получены путем сращивания соответствующих профилей щ и Iii (фi) (г = 5,6) с профилями невязких областей 22 и 2 соответственно. Не выписывая в явном виде этих условий, заметим лишь, что они легко получаются из профилей зоны смешения 4, так как вдоль линий тока областей 2 и 22 сохраняются энтальпия торможения и энтропия. [c.99] Вернуться к основной статье