ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Обтекание угла, близкого к 7г, и область падения слабого скачка уплотнения на пограничный слой из "Асимптотическая теория сверхзвуковых течений вязкого газа " Эффекты продольной кривизны в уравнениях (2.28) в первом приближении отсутствуют. Пусть форма тела задана функцией у т хз). [c.52] Отличие от задачи для плоской пластинки проявляется в краевом условии, за-меняющем (1.31), которое должно в правой части содержать не только изменение толщины вытеснения пограничного слоя, но и наклон контура тела. [c.53] При этом полное возрастание давления в обеих задачах оказывается одинаковым. [c.54] Численное решение задач для течений сжатия и разрежения проведено путем интегрирования уравнений (1.33) или (1.76) соответственно при использовании краевого условия (2.32). Поскольку каждому значению 0 соответствует своя величина коэффициента давления и точке 5 = 0, интегрирование проводилось с помощью пристрелки значения 0 при заданном значении (0). [c.54] На рис. 2.12 приведены результаты расчета распределения давления для течений около тела с различными углами поворота в точке 3 = 0 или с падением скачка уплотнения в этой точке. Сплошными кривыми приведены результаты для течений сжатия. [c.54] Соответственно Ср для падающей ударной волны равен половине приведенного значения. Разумеется, экспериментальные данные по коэффициенту давления возмущения, вызывающего зарождение отрыва, всегда оказываются несколько большими по величине приведенного значения, чем показывает расчет, поскольку в большинстве случаев для течений с малыми зонами отрыва типичного перегиба на кривой распределения давления незаметно. Визуально также наблюдается лишь уже довольно большая зона отрыва. [c.55] Вернуться к основной статье