ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Отрыв вдали от передней кромки из "Асимптотическая теория сверхзвуковых течений вязкого газа " Области 7, 8, 9 и 10 будут введены ниже. Пока лишь заметим, что при е О ш Х 0(1) получаем хз +оо. [c.35] Следовательно, при = хд 0(1) должна появиться область 9 невязких возвратных течений с поперечным размером у Подобно предыдущей задаче, в области 9 все линии тока начинаются из области покоя при хд +оо и втекают в зону смешения 8. Движение вызывается продольным градиентом давления, индуцируемым взаимодействием толщины вытеснения области 9 с внешним сверхзвуковым потоком. Наконец, для удовлетворения условию прилипания на теле придется ввести в рассмотрение пограничный слой 10. [c.36] Постоянная зо в уравнении (1.44) равна (+оо). [c.36] Физический смысл полученного результата состоит в том, что внешняя часть области 3 при Хз +00 становится зоной смешения 8 между потоком с линейным профилем скорости (низ профиля оторвавшегося пограничного слоя — область 7) и полубесконечной (в масштабе 8) области 9 медленных возвратных течений. Для дальнейшего необходима величина (-оо) = -0,9569. [c.36] Результаты численного интегрирования (1.51) приведены на рис. 1.12 пунктирными линиями. [c.37] Для отрывных зон конечного размера найденное при С х С 1 решение нужно для описания перехода из области свободного взаимодействия к окрестности критической точки возвратного течения. Далее оно уже несправедливо. Для полубесконечной зоны отрыва необходимо рассмотреть решение и для х 0(1). [c.37] Вернуться к основной статье