ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Замечание о характере распространения возмущений вверх по потоку при взаимодействии пограничного слоя с внешним потоком из "Асимптотическая теория сверхзвуковых течений вязкого газа " На рис. 1.5 и 1.6 приведены профили распределения параметров поперек области 3 (рис. 1.2) пограничного слоя. Профили распределения скорости и других параметров в основной части слоя не представляют здесь существенного интереса, поскольку изменения в области 2 с толщиной е малы. Можно видеть, что получающиеся скорости возвратных течений относительно малы. [c.31] При оценке точности приведенных результатов (не только расчетных, но и более общих, например закона подобия) следует помнить, что они получены в первом приближении, а относительная погрешность составляет О К такой оценке приводит учет толщины вытеснения области 2, учет буземановского члена во внешнем краевом условии и т.п. Действительно, прямое сравнение результатов расчетов с экспериментальными данными для размеров областей свободного взаимодействия показывает, что расчетные длины областей взаимодействия оказываются на 15% больше, чем экспериментальные (рис. 1.7). [c.31] Появление эффекта распространения возмущений вверх по течению при взаимодействии сверхзвукового потока с пограничным слоем не является неожиданностью ни с физической, ни с математической точки зрения. В пограничном слое около поверхности тела всегда существует область течения с дозвуковыми скоростями. К тому же в точной постановке задача описывается полными уравнениями Навье-Стокса, которые являются эллиптическими. [c.33] Приведенные выше задачи для течений с взаимодействием, обладаюш ие свойством передачи возмуш ений вверх по потоку, отличаются от обычных тем, что при этой постановке распределение давления в пограничном слое не оказывается заданным заранее, а определяется при совместном интегрировании уравнений невязкого потока и пограничного слоя. Таким образом, именно механизм взаимодействия и со-ответствуюш ие краевые условия обеспечивают возможность частичной передачи информации вверх по потоку. [c.34] Дополнительное краевое условие связывает величину возмуш ения давления с первой производной по X от толш ины вытеснения пограничного слоя 5. Но 5 — всегда интеграл от функции, зависяш ей от продольного компонента скорости и и, быть может, других функций течения (например, для гиперзвуковых течений, которые рассмотрены в главе 4). Подстановка выражения для dp/dx в продольное уравнение импульса пограничного слоя приводит, таким образом, к появлению там члена, содержаш его д и/дх под знаком интеграла по у. Появление д и/дх не под знаком интеграла привело бы к необходимости задавать на конце тела произвольную функцию от у. Но поскольку д и/дх стоит под знаком интеграла по у, задача допускаетзадание на заднем конце тела одной постоянной, которая в данном случае входит в виде произвольной аддитивной константы при х. [c.34] Вернуться к основной статье