ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Влияние движения на перенос излучения из "Лекции по теории переноса излучения " Движение не оказывает сильного влияния на формирование непрерывного спектра, так как смещение вследствие движения гораздо меньше, чем протяженность континуума. При рассмотрении же переноса излучения в линии очень существенно, неподвижна рассеивающая среда или движется, Однгько, если среда движется с некоторой скоростью как целое, т. е. ее составляющие части не изменяют положения друг относительно друга, то такое движение приводит просто к смещению всех частот линии на одну и ту же величину. Такой случай не требует нового решения. [c.241] Иначе обстоит дело, когда скорости отдельных объемов среды изменяют относительное положение. При сохранении плоской симметрии в этом случае говорят, что движение происходит с градиентом скорости. [c.241] В обзоре В. П. Гринина [23] изложены метод Соболева, другие приближенные и асимптотические методы расчета профилей эмиссионных линий в движупщхся средах и описаны приложения теории к истолкованию наблюдаемых спектров источников с макроскопическим движениями. С. И. Грачевым дан подробный обзор методов и результатов этой теории [19]. Релятивистские уравнения и численные методы их решения представлены в книге Д. Михаласа [45]. [c.241] Вследствие движения слоев среды, как всегда, проявляются два эффекта аберрация и эффект Доплера. При нерелятивистских скоростях аберрацией можно пренебречь. Эффект Доплера, имеющий тот же порядок, смещает частоту, и этим смещением тоже можно пренебречь, когда частота входит множителем в какую-либо величину. Однако от частоты сильно зависит коэффициент поглощения, Следовательно, по той же причине, по которой учитывается эффект Доплера при тепловом движении атомов при выводе законов перераспределения по частоте, изменение частоты необходимо принимать во внимание при макроскопических движениях газа. Смещение частоты прямо отразится на профиле поглощения и функции перераспределения и через них — на интенсивности и функции источников. [c.241] Уравнение переноса в случае движущейся среды можно записывать в одной из двух систем отсчета. Одна из них связывается с наблюдателем, другая — со слоями среды. Будем называть их соответственно системой наблюдателя и сопутствующей. Уравнения переноса в этих системах выглядят по-разному. [c.242] Пусть слой, находящийся на глубине г, движется по отношению к слою на нулевой глубине (и к наблюдателю) со скоростью у(т). Тогда, если центральная частота линии на нулевой глубине равна 1/0 то на глубине г она будет 1/ = 1 о + г о у(т)/с. Пусть безразмерное расстояние от центра линии измеряется в доплеровских ширинах Дв = щу/с. Тогда это расстояние для нулевого слоя X = (1/—г/о)/Ао 5 а на уровне г оно смещено, и коэффициент поглощения зависит от величины скорости и угла = щк,, а х—и г)г)/у). Отношение и(т) = у т)/у — скорость расширения среды, выражаемая в тепловых скоростях. Ограничимся случаем нерелятивистского расширения плоской среды, без континуума и без угловой и частотной зависимости источников. Поле излучения в таком случае не зависит от азимута / . [c.242] Вернуться к основной статье