ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Поляризационные характеристики излучения лазеров на неодимовом стекле из "Лазеры на неодимовом стекле " Центральная частота излучения лазера с селектором совпадает с частотой, на которой выполняется пороговое условие генерации, т. е. равенство коэффициента усиления a(v) потерям 7(v), Приравнивая эти величины, можно найти центральную частоту генерации. В том случае, когда ширина полосы усиления Avл значительно превышает бvp (бvp 0,15Avл), частота генерации совпадает с частотой минимума потерь VI, а пороговый коэффициент усиления возрастает, отслеживая форму линии усиления. При увеличении бvp (бvp O,lAvл) частота генерации перестает быть линейной функцией частоты настройки (минимума потерь). Происходит затягивание частоты в сторону максимума коэффициента усиления. [c.231] В качестве основных диспергирующих материалов на частоте лазера на неодимовом стекле используются тяжелые флинты, для которых dnIdX находится в диапазоне от2,3 до 6,4- нм . Это позволяет получить ширину полосы пропускания на уровне бЯ,р 4—6 нм. [c.232] Для селекции одной моды в лазере на неодимовом стекле используют несколько, обычно не менее двух эталонов. Один из них имеет базу несколько десятых миллиметра, а второй — порядка 2 см. При небольших превышениях порога в качестве эталонов можно применять обычные кварцевые или стеклянные пластинки без покрытий. [c.233] Близкий по своей сущности принцип селекции продольных мод применяется в лазерах, резонатор которых представляет собой двухлучевой интерферометр типа интерферометра Майкельсона или Фокса — Смита [77]. [c.233] Использование в таком простейшем интерференционно-поляризационном селекторе, называемом также фильтром Вуда, таких широкоупотребительных кристаллов, как кварц (Дл 0,01) и кальцит (Дл 0,17), позволяет получать Дv =100 и 6см 1 при толщина пластинок 1 см. Такие пластинки вполне могут выполнять роль двух ступеней селекции в лазерах на неодимовом стекле. [c.234] Как мы уже отмечали, для того чтобы устранить эффект затягивания частоты и обеспечить тем самым линейный закон перестройки iзaви имo ть частоты генерации от частоты настройки резонатора), необходимо, чтобы селектирующий элемент имел один, достаточно узкий (бУр АУл) максимум пропускания. Этому требованию удовлетворяет, например, дисперсионная призма. Перестроечная кривая лазера на неодимовом стекле с такой призмой приведена на рис. 5.17 [77]. Диапазон перестройки составляет примерно 50 нм, причем затягивание частоты невелико. [c.235] Неодимовое стекло является изотропным материалом, и поэтому в нем возможно генерировать или усиливать излучение с любой поляризацией. Такой режим работы характерен для лазеров однократного действия при невысоких мощностях тепловыделения. С другой стороны, с повышением мощности тепловыделения в неодимовом стекле наводятся термонапряжения, превращающие активный элемент в фазовую пластинку, изменяющую поляризацию излучения (см. гл. 3). При этом из-за низкой теплопроводности стекла и возникающих вследствие этого больших перепадов температуры фазовая анизотропия может быть достаточно велика, что сильно сказывается на работе как генераторов, так и усилителей поляризованного излучения. [c.236] Вернуться к основной статье