ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Электрооптические затворы и дефлекторы (2 12). 5.2.4. Акустооптические дефлекторы и затворы из "Лазеры на неодимовом стекле " При Л=0 возможно существование стационарных импульсов, форма которых при распространении пе изменяется. Существование такого импульса возможно лишь при наличии потерь, т. е. 1,0вТ 0. Уравнения, описывающие форму стационарного импульса, аналогичны уравнениям лазера в режиме генерации гигантского и.мпульса при мгновенном включении добротности, поэтому и формы этих им-чульсов одинаковы (см. рис. 5.3). [c.209] Сокращение импульса можно получить, обрезая фронт импульса с помощью электроонтического затвора или просветляющегося фильтра [31, 34]. Однако возможности такого сокращения в усилительной системе на неодимовом стекле весьма ограничены нелинейными эффектами (в первую очередь самофокусировкой) и лучевой прочностью стекла. Для плотности энергии насыщения 4—-5 Дж/ м выше которой может эффективно протекать сжатие импульса, длительность сжатого импульса не должна быть меньше примерно 1 НС. [c.210] По характеру действия оптические затворы условно можно разделить на две большие группы — затворы, основанные на модуляции интенсивности, поляризации и других параметров излучения без изменения направления его распространения, и дефлекторы,, изменяющие это направление. По физическому принципу действия затворы подразделяются на несколько типов оптико-механические, электрооптические, акустооптические и некоторые другие. [c.210] Оп—поперечное сечение поглощения, /р—время релаксации, /н — интенсивность насыщения, ч—типичные значения контраста, kJ g—коэффициент поглощения (А, ов=/ 11пТп — коэффициент поглощения. То-—пропускание на проход, I—длина поглощения). [c.211] К оптико-механическим затворам можно также отнести устройство, принцип действия которого основан на быстром создании или нарушении условий полного внутреннего отражения на границе стеклянной призмы с дополнительной пластинкой [6, 43]. Быстро изменяя зазор в пределах одной длины волны с помощью пьезоэлектрического элемента, можно изменять пропускание от 1 до 0. т. е. переходить к отражению. Время переключения, обеспечиваемое этим затвором, достигает 100 не. Недостатком такого затвора является необходимость прикладывать большие усилия для разрыва оптического контакта между призмой и пластиной (50 атм), чта предъявляет повышенные требования к механической прочности элементов и ограничивает их апертуру. [c.212] Постоянная времени срабатывания ячейки Поккельса определяется двумя причинами — затягиванием фронта электрического импульса на емкости ячейки С с характерным временем tф=p (р — волновое сопротивление подводящих напряжение кабелей) и конечньш временем распространения электрического импульса по кристаллу — tp=D v (О—диаметр кристалла, V — скорость распространения поля). На практике, как правило, более важной является первая причина, которая при тщательном согласовании всех параметров удерживает длительность фронта электрического импульса на уровне нескольких сотен пикосекунд, что позволяет формировать импульсы длительностью 0,5—1 не. [c.214] На рис. 5.86 в качестве примера приведена реализованная оптическая схема системы и сформированный ею импульс. Перепад интенсивности между передней низкоинтенсивной частью импульса и его максимумом достигал 6—8 порядков [48]. [c.215] Заметим, что профилирование формы импульса возможно также II чисто пассивными средствами [49] — системой полупрозрачных еркал, фильтров и оптических задержек (рис. 5.9). Недостатками такой схемы формирования являются ступенчатость изменения интенсивности во времени и трудность оперативного управления формой импульса. [c.215] Вернуться к основной статье