ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Решение краевых задач для сферической полости в неограниченной упругой среде из "Пространственные задачи теории упругости " Решения этих краевых задач получаются сразу из полученных выше формул, относящихся к сплошной сфере, путём замены в них индекса суммирования п на (—п—1). [c.459] Форма этого решения не налагает, как это было в случае сплошной сферы, ограничения на внешние силы по поверхности полости R = RQ — последние могут представлять и неуравновешенную систему сил. Входящие в (4.6) члены разложения вектора соответствующие л = 0 и л=1, дают напряжения, обращающиеся в нуль при R— oo, но дающие отличные от нуля главный вектор и главный момент, уравновешивающие главный вектор и главный момент заданной на поверхности полости нагрузки. [c.460] По полученным перемещениям далее находятся напряжения, которые должны быть наложены, как указывается соотношением (4.9), на напряжённое состояние (4.8). [c.462] Вернуться к основной статье