ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Граничные условия из "Курс теории упругости Изд2 " Здесь Л/, есть сумма перерезывающих сил на единицу длины в сечении, перпендикулярном к оси х,а.М — сумма перерезывающих сил на единицу длины в сечении, перпендикулярном к оси у. [c.347] Это есть уравнение для определения прогиба пластинки при действии на пластинку поперечных сил. Оно носит название уравнения Софи Жермен. [c.347] Моменты относительно оси г от усилий, действующих на гранях элемента, представляют собою, как легко убедиться, малые величины по сравнению с моментами 0 Ог //,, Н , и мы должны их исключить из рассмотрения. [c.349] Если пластинка нагружена только нормально к срединной плоскости, то компоненты напряжённого состояния Х , У Ху даны формулами (13.6) и (13.8). [c.349] Если подставить сюда выражения 0 , G,, из формул (13.32), (13.33) и (13.34), то мы получим, прежнее уравнение Софи Жермен (13.24). [c.351] Уравнения (13.35) и (13.36) позволяют исследовать действие сил, лежащих в срединной плоскости. [c.351] Такое решение задачи возможно только в случаях малых прогибов пластинки. [c.351] Однако, Кирхгоф показал, что эти пять условий сводятся к четырём условиям. Это было затем доказано Томпсоном и Тэтом, исходя из того, что способ распределения на границе напряжений, дающих крутящий момент, не имеет существенного значения. [c.352] На протяжении элемента Ьз граничного контура действует крутящая пара с моментом ИЬз. Мы можем рассматривать её как состоящую из двух равных и прямо f/ м н н дн противоположных сил И на плече 5. [c.352] ЧТО дает нам распределение —. [c.352] Вернуться к основной статье