ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Структура слабой ударной волны из "Нелинейные задачи гидродинамики " Здесь иы обозначили и = du/dX. Как иы уже отиечали выше, величина v g представляет собой иалое превышение скорости ударной волны над скоростью звука. [c.67] Будеи считать, что ударная волна распространяется слева направо, и нас интересуют характеристики этой волны вблизи её фронта. [c.67] Константа интегрирования при этом без ограничения общности может быть положена равной нулю, что связано с выбором начала отсчёта координаты X. [c.67] Мы видим, что пр У- -0 возникает скачок (разрыв) в скорости и частиц газа. [c.67] Константа ъ характеризует дисперсию волны, а производными г., -шего порядка по иы пренебрежеи ввиду слабости дисперсии (члена со второй производной нет по причинаи, разъяснённый подробно при выводе уравнения Кортевега - де Вриза). [c.68] Константа интегрирования равна нулю в соответствии с нулевыми граничными условиями при Х- оо и = и =и =0. [c.68] В частности, для воздуха ( 7/5) получим V 0.60. [c.73] Чем больше скорость поршня О, тем больше скорость V и тем уже ширина фронта ударной волны согласно (5)(но не (27) . в последнем случае ширина определяется солитонной частью, а не затухаю-циии гармоническими волками на левой части фронта). При достижении скорости поршня О значений порядка скорости звука, i.e. тепловой скорости молекул газа,ширина фронта (5) Р/27 уменьшается до величины порядка длины свободного пробега молекулы 1, так как лХОд. При зтом уже нельзя применять законы гидродинамики. [c.73] Вернуться к основной статье