ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Обтекание затупленных конусов гиперзвуковым потоком с близкими к единице показателями адиабаты Крайко А. Н., Тилляева из "Газовая динамика Избранное Том1 " Рассматриваются приближенные методы оценки линейных размеров области отрыва прп взаимодействии падающего скачка уплотнения с турбулентным, переходным п ламинарным пограничными слоями для случая относительно тонкого пограничного слоя в начальном сеченпп. [c.167] Линейные размеры зоны отрыва нри взаимодействии надаю пдего скачка уплотнения с пограничным слоем. Исследования взаимодействия скачка уплотнения с пограничным слоем (см., нанример, [1-3]), показали, что на развитие отрывной зоны, в частности на ее геометрические размеры, сильно влияет режим течения во всей области взаимодействия. [c.167] Здесь - критический коэффициент давления. [c.167] Если начало области перехода располагается в зоне отрыва и не выходит за границу этой зоны вверх по потоку (рис. 1, а), область перехода оказывает влияние только на течение в окрестности точки присоединения потока, увеличивая градиент давления в этой окрестности. На течение в окрестности точки отрыва переход в этом случае влияния не оказывает, и оно определяется тем же соотношением (1.1), что и для полностью ламинарного режима в области взаимодействия. Назовем такой режим I стадией переходного режима течения. [c.168] Если режим течения в области взаимодействия соответствует случаю, когда начало перехода ламинарного течения располагается в окрестности точки отрыва (рис. 1,6 ), то увеличение числа Ке оказывает влияние на всю область взаимодействия от точки отрыва до точки присоединения. В этом случае давление в отрывной области возрастает и находится в диапазоне значений, соответствуюгцих турбулентному и ламинарному пограничным слоям, а граница отрывной области искривляется вниз по потоку II стадия переходного режима течения. [c.168] Здесь I - характерный линейный размер зоны отрыва. В данном случае это - расстояние от точки начала взаимодействия до точки пересечения падающего скачка с обтекаемой поверхностью (см. рис. 2). [c.169] Значения коэффициентов а, ш и п в формуле (1.4) определены методом выравнивания [7], опираясь на функциональную зависимость Ср), полученную экспериментальным путем [3, 8] для адиабатических условий на стенке (при = 1). Оказалось, что п = 2,5 при 2 М 4. [c.170] Обработка экспериментальных данных [3] в логарифмических координатах показывает, что для всего рассмотренного диапазона значений чисел Маха А1 АСр (рис. 3). [c.170] Сделаем оценку длины отрывной области ири взаимодействии падающего скачка уилотиеиия с пограничным слоем для I стадии переходного режима течения, когда начало перехода располагается внутри зоны отрыва и влияет только па течение в области присоедипепия, а течение в окрестности точки отрыва описывается соотношением (1.1), справедливым для ламинарного отрыва. [c.171] Бондарев Е. Н. Отрыв пограничного слоя на конических телах СССР. МЖГ. 1969. 4. [c.173] Дан приближенный метод расчета турбулентного нограничного слоя нри наличии градиента давления во внешнем потоке и теплообмене между потоком и обтекаемой стенкой. Для профиля скоростей принимается степенной закон с постоянным показателем п. Для распределения температур торможения используется интеграл Крокко. [c.174] Уравненне (7) связывает три неизвестные величины толгцпну потери импульса параметр формы Н и напряжение трепня на стенке т . Чтобы выразить две из нпх через третью и параметры внешнего потока, необходимо знание профилей скоростей и температур в пограничном слое. [c.176] Согласование профилей температур, вычисленных с помогцью уравнений (10) и (12) с экспериментальнымп результатами, оказывается удовлетворительным. [c.177] Значения ( /(5, (5 /(5 и Н нри отсутствии теплообмена для разных п даны на рпс. 2-4. [c.179] Напряжение трения на стенке. Степенной профиль скоростей непригоден для определення напряжения трепня на стенке, так как ди/ду = оо при = 0. [c.180] Величина - функция Мо и вычисляется но формуле (14). [c.183] Вернуться к основной статье