ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Цикл ядерной энергетической установки из "Термодинамика " В результате подвода теплоты от первичного теплоносителя к рабочему телу температура последнего повыщается от температуры окружающей среды до 1. Очевидно, что средняя температура рабочего тела на участке подвода теплоты 1по0в меньше средней температуры первичного теплоносителя t p, которая, в свою очередь, меньше температуры 1р реактора. [c.591] Некоторая доля этой работы затрачивается на собственные нужды установки, в частности на перекачивание первичного теплоносителя насосом 3 (рис. 8.34) эта доля зависит от природы первичного теплоносителя и принятой схемы установки. [c.591] Тепловые потери и в реакторе, и в связанном с ним оборудовании, как правило, незначительны. [c.591] Количество теплоты, отводимой из реактора, тем больше, чем больше разность температур тепловыделяющих элементов реактора и теплоносителя. [c.591] Температура реактора tp определяется предельно допустимой температурой ядерного горючего и представляет собой среднее значение температуры в центре тепловыделяющих элементов реактора. Средняя разность температур теплоносителя и рабочего тела е зависит главным образом от рабочего тела термодинамического цикла. [c.592] Оптимальный режим. Оптимальный режим работы ядерной энергетической установки зависит от конкретных условий ее использования, а также от экономических факторов. В отличие от тепловых электростанций топливная составляющая стоимости вырабатываемой электроэнергии на атомных электростанциях значительно меньше остальных составляющих (в частности, существенно меньше капитальные затраты на единицу установленной мощности). Поэтому атомная электростанция будет наиболее экономичной в том случае, если ее мощность будет максимальной, так как при этом капитальные затраты на единицу установленной мощности будут наименьшими, а стоимость вырабатываемой электроэнергии минимальной. Для других ядерных энергетических установок требование максимальной мощности имеет еще большее значение. Таким образом, можно считать, что оптимальные условия работы ядерной энергетической установки характеризуются наибольшим значением отношения полезной работы, производимой ядерной энергетической установкой, к капитальным затратам, т. е. максимальной мощностью установки. [c.592] Значение термического, а соответственно и эффективного к. п. д. теплосиловой части установки при оптимальной температуре Т не максимально и в отличие от полезной работы или мощности установки не проходит через максимум при увеличении средней температуры рабочего тела, а монотонно возрастает с ростом последней. Поэтому наибольшее значение i достигается при наивысшей возможной температуре рабочего тела в термодинамическом цикле, т. е. при температуре, приближающейся к температуре реактора. Однако в этом случае полезная мощность установки будет стремиться к нулю. [c.593] Эффективный к. п. д. ядерной энергетической установки в целом будет меньше на величину отношения работы, затрачиваемой на перекачку первичного теплоносителя, кQ, а также на величину отношения потерь полезной работы к Q. [c.593] Из формул (18.21) и (18.22) следует, что с увеличением температуры в реакторе (т. е. при повышении предельно допустимой температуры тепловыделяющих элементов) оптимальная температура рабочего тела и эффективный к. п. д. установки возрастают. При этом средняя температура рабочего тела повышается медленно, а эффективность к. п. д. — сравнительно быстро. [c.593] Эффективный к. п. д. ядерной паросиловой установки может быть повышен регенерацией. Однако регенерация теплоты в ядерной энергетической установке из-за низких значений температуры теплоотдатчика менее эффективна, чем в обычной паросиловой установке. [c.593] Весьма перспективными представляются теплофикационные ядерные энергетические установки, в которых наряду с производством электрической энергии может отбираться теплота значительно более высоких температур, чем это возможно в обычных паросиловых установках. [c.593] Что касается типа атомного реактора для ядерных энергетических установок, то необходимо иметь в виду следующее. Пароводяные атомные реакторы в настоящее время могут обеспечить получение насыщенного или незначительно перегретого пара поэтому в них должны применяться паровые турбины насыщенного пара. Перспективными являются также атомные реакторы не с водяным, а с газовым охлаждением. Такие реакторы могут обеспечить получение перегретого пара высоких температур (особенно при применении гелия) и, следовательно, для силовой части установки можно использовать обычное технологическое оборудование. [c.593] Вернуться к основной статье