ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Одномерное движение вязкой сжимаемой жидкости из "Теоретическая гидромеханика Часть2 Изд4 " Как только мы найдём и и Т жз двух дифференциальных уравнений (19.7) и (19.8), мы определим давление из соотнощения (19.6), а плотность из (19.5). [c.482] Но уравнения (19.19) — (19.21) в точности совпадают с теми соотношениями, которые получаются из условий существования сильных разрывов в идеальной жидкости [глава первая, формулы (2.15) — (2.l7)j для случая одномерного стационарного движения (0 = — — — ). В идеальной жидкости мы имели бы движение с постоянной скоростью йр плотностью Pj, давлением pj, вплоть до поверхности разрыва затем движение скачком приняло бы скорость и. , плотность pj, давление р . В вязкой жидкости мы имеем непрерывный переход от к 2 при помощи (19.17) по (19.5) мы можем найти о, по (19.6) — р. Мы имеем как бы размывание поверхности разрыва. [c.484] Величина эта имеет порядок длины пробега молекул такое расстояние пренебрежимо с точки зрения механики сплошной среды. Это является до некоторой степе ни подтверждением правильности тех исследований разрывов, которое мы проводили в главе по газовой динамике. Некоторым предостережением является то, что при рассмотрении расстояний порядка длины пробега молекулы мы едва ли можем пользоваться уравнениями механики сплошной среды. [c.485] Вернуться к основной статье