ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Потенциал ускорения. Теорема Прандтля-Глауэрта. Крыло конечного размаха в сверхзвуковом потоке из "Теоретическая гидромеханика Часть2 Изд4 " Запишем ещё краевые условия задачи определения ср. На поверхности крыла V = 0, т. е. [c.264] Это последнее уравнение и должно служить для определения циркуляции у(х. /). [c.264] Начало координат — в середине передней кромки. [c.265] Число всех возможных случаев равно здесь 15, в то время как для крыла бесконечного разь аха их было только 3 (см. предыдущий параграф). [c.266] Начнём с области II. Область, отсекаемая от крыла нашей гиперболой, будет здесь совершенно такая же, как если бы мы решили задачу о крыле бесконечного размаха. Если бы речь шла о движении трапеции ABGF, то силы, на неё действующие, были бы поэтому в точности те же, что и в случае крыла бесконечного размаха. [c.267] Если вспомнить определение (29.12) для поделить Z на р,1/ /2 и на площадь t b — ttg вд) крыла, получим для коэффициента С/. [c.272] Поляры, отвечающие 6о = 0 (прямоугольная пластинка) при значениях Ь1Ь = /5 и /2 лля г 1/а1 = 1,2 2,0 3,0, нанесены на рис. 99, В этом и предыдущем параграфах мы рассмотрели лишь простейшие случаи решения линеаризованной задачи. [c.273] В следующем параграфе мы изложим общий метод получения решения для произвольного тонкого крыла. [c.273] Вернуться к основной статье