ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Случай реального газа, Идеально-диссоциирующийся газ из "Теоретическая гидромеханика Часть2 Изд4 " Хэйс обратил внимание на то, что уравнения (23.22) — (23.24) совпадут с уравнениями для одноразмерного нестационарного движения газа вдоль оси Уу если заменить х, через некое фиктивное время. При этом краевое условие (23.25) представит аналог краевого условия на поршне, движущемся по закону Р (лг5, 1) = О (дг1 — время), а условия (23.27), (23.29), (23.30), как легко видеть, отвечают в точности условиям на поверхности разрыва в нестационарном случае. [c.213] Если ср — О (прямой скачок), то при М1 = 5 будем иметь для х = 1,4 7 /Т 1 5,8, а при М1=Ю Г/Г 20,8 это значит, что если 1 = 280° К, мы получим увеличение температуры в первом случае примерно до 1642° К, а во втором — примерно до 5712° К- При таких высоких температурах отдельные молекулы кислорода, входящего в состав воздуха, начнут диссоциироваться. [c.213] Для кислорода Г = 59 000°К. р =150 г/см -, для азота = 113 000° К, р =130 г/с.и . [c.214] На рис. 76 (заимствованном из статьи Лайтхилла), где по оси ординат отложено а, а по оси абсцисс — Т/Т , даны три кривые — зависимости а от Т1Т , отвечающие 1 р /р = 7, 6 и 5 соответственно. [c.214] Посмотрим теперь, как изменятся, в случае диссоциирующегося газа, условия иа поверхности сильного разрыва. [c.216] Аналогично тому, что было в случае идеального газа, соотношения (24.9) — (24.12) связывают пять величин р , Р2 Vx , Уу,. Т2 четырьмя уравнениями. К ним надо прибавить (24.2), записанное для и Т , в качестве шестой величины будет фигурировать а. . [c.217] Анализ формул (24.9) — (24.12) несколько облегчается тем обстоятельством, что в интересующих нас сейчас случаях—случаях возникновения диссоциации — величины I, и р, всегда могут считаться пренебрежимо малыми по сравнению с г у 2 и соответственно ). Для того чтобы это показать, обратимся вновь к рис. 76. [c.217] Остановимся теперь на выражении для энтропии посмотрим, что можно сказать об изэнтропических движениях диссоциирующегося газа. [c.220] Аналогично случаю идеального газа мы можем и здесь ввести скорость звука как скорость распространения малого возмущения. Заметим сперва, что энтропию 5 вновь можно сштагь функцией только р и р, ибо хотя по определению 5 зависит от Г, р и а, мы можем считать, что с помощью уравнений (24.2), (24.3) Г и а выражены через р и р. [c.220] Для крайних значений а = 0 и а = 1 получим соответственно у = % и ( = /з1). Интересно отметить, что, подобно рз/Р , величина т имеет экстремум (для отношений Т/Т , /.ежащих между 0,04 и 0,10) для каких-то промежуточных значений а в этом убеждаемся из анализа формулы (24.20). [c.221] Мы ограничимся сказанным здесь относительно особенностей диссоциирующегося газа. Вопрос о движении в пограничном слое, ВЛИЯНИИ вязкости, а также диффузии рассмотрен в ряде работ, из которых упомянем работу В. В. Щенникова ). [c.221] Вернуться к основной статье