ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы ОГЛАВЛЕНИЕ Обтекание плоской пластинки из "Теоретическая гидромеханика Часть1 Изд6 " При этом мы подразумеваем под Уто значение этого корня, которое при 2 с положительно. [c.269] Легко проверить, что при Ь- а после раскрытия неопределенности вида мы получим найденное раньше выражение для кругового цилиндра. [c.270] Последнее выражение показывает, что вращающий момент реакций исчезает при продольном (а = 0) и при поперечном (а = tt/j) обтекании эллиптического цилиндра. [c.272] При этом, если критическая точка z= a osa, лежит на одной стороне пластинки, то критическая точка z = — а os будет лежать на противоположной стороне. [c.273] Нужно заметить, однако, что построенная идеальная картина обтекания бесконечно тонкой пластинки физически неосуществима, так как из выражения для v видно, что у краев пластинки Рис. 101. [c.273] Но ведь все элементарные давления направлены нормально к пластинке, и возникает вопрос, откуда берется составляющая X силы Жуковского, направленная вдоль пластинки. Эта составляющая носит название подсасывающей силы. Если бы мы чуть-чуть закруглили передний край крыла, то скорости вблизи него были бы очень большими, но тогда по формуле Бернулли разность между давлением на переднем краю пластинки и давлением на бесконечности была бы большой отрицательной величиной. Наличие этих больших разрежений и приводит к появлению подсасывающей силы, предельное выражение которой дается формулой (11.8). [c.274] Вернуться к основной статье