ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Дифференциальный по константе связи метод и аксиоматический подход в квантовой теории поля из "Труды по теоретической физике и воспоминания Том1 " Оказывается, что уравнения (37), (38) могут быть выведены в предположении, что аксиомам квантовой теории поля подчиняется только полная матрица рассеяния S. Половинная матрица S(t) может быть при этом какой угодно. Можно надеяться, что такое смягчение требований, налагаемых на матрицу рассеяния, приведет к тому, что вместо обычного плохого решения соответствующих уравнений (или наряду с ним) появятся дополнительные решения, свободные от трудностей обычной теории поля. Ситуация, имеющая место во всех рассмотренных моделях (см. пункты 8-10 и цитированную там литературу), показывает, что эти надежды имеют основания. Таким образом, замечательным свойством обсуждаемого в этой статье метода оказывается то, что он представляет собой одну из реализаций — притом простую и эффективную — аксиоматической программы квантовой теории поля. [c.68] Переходя обратно от д[х) к что соответствует замене уравнения типа 6А16д х) = = В [х) уравнением А д = J В[х)ё х получаем из (45), (47) соответственно уравнения (37) и (38) ). [c.68] Таким образом, при выводе этих уравнений нам пришлось подчинить аксиомам квантовой теории поля только матрицу 8 д х) с д х) бесконечно близким к константе д. Другими словами, мы все время оставались в окрестности массовой поверхности. Между тем в обычном динамическом методе аксиомам должна удовлетворять матрица рассеяния с произвольным д х) в частности, матрице 8 1) отвечает д х) = дв хо — 1). Подробности, касающиеся рассмотренных в этом пункте вопросов, см. в работе [7. [c.69] Вернуться к основной статье