ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Дифференциальная по константе связи формулировка квантовой теории из "Труды по теоретической физике и воспоминания Том1 " Легко проверить, что решение (1) при О тождественно удовлетворяет этой системе. Таким образом, в рассматриваемой задаче при О имеется решение без связанных состояний, нарастающее на первом листе, при д О — решение с одним связанным состоянием, убывающее на первом листе. Есть основания надеяться, что подобная же ситуация возникнет и в задаче рассеяния за счет слабого взаимодействия. Исследование этого вопроса проводится в настоящее время. [c.53] Отметим сразу же, что это последнее обстоятельство приводит к неуниверсальности СВ на языке затравочных констант связи эти константы должны выбираться не равными друг другу и именно такими, чтобы они стали равными после обрастания . По этой причине, например, ответственными за разность векторных констант 13- и //-распадов следует считать не чисто слабые эффекты (см. [7]), а эффекты, включающие как сильное взаимодействие, так и СВ, не считая, конечно, электромагнитных эффектов. [c.54] Здесь Ам — матрица (4), все остальные матрицы в (6) диагональны, и мы выписали только их главные значения //, //, р, сг — некоторые функции. Из (6) видно, что для перенормируемости теории леитонных СВ нужно ввести затравочное взаимодействие нейтральных токов (диагональные члены). Это и есть то прямое взаимодействие, о котором говорилось в начале статьи. [c.57] Отметим также, что для перенормируемости в затравочный лагранжиан наряду с перенормировкой масс частиц (диагональные члены) потребовалось ввести Ь2т и Ьзт переходы между разными частицами (недиагональные члены). [c.57] Конечно, введение дополнительных прямых взаимодействий означает нарушение простоты общепринятой структуры СВ, появление новых феноменологических констант и т. п. Важно отметить в этой связи, что подавляющее большинство таких взаимодействий не обнаружено на опыте. Следовательно их перенормированные константы связи можно положить равными нулю. А это означает, что структура СВ остается прежней, если ее формулировать на языке перенормированных величин. [c.58] Исключение составляет прямой переход в который хотя и не меняет лагранжиана СВ в собственном смысле слова, однако дает вклад в матрицу рассеяния, отвечая добавочному члену в лагранжиане вида к[К К ). Здесь к — постоянная, связанная простым образом с разностью масс К - и -мезонов. [c.58] Даже если вводимые прямые взаимодействия и будут обнаружены на опыте, их перенормированные константы связи окажутся весьма малыми (это прямо связано с малостью верхней границы Л по сравнению с см. начало статьи). Так, константа прямого взаимодействия (/С ////) оказывается меньше 10 , константа не сохраняющего четность взаимодействия (Л УУтг) меньше константа н (см. выше) порядка Поэтому влияние этих взаимодействий на обычные процессы СВ окажется очень малым. Вместе с тем незначительной, по крайней мере в количественном смысле. [c.58] Излагаемый в этой статье метод был сформулирован в своем первоначальном виде при разработке аппарата нелокальной теории поля. В дальнейшем область применимости метода была существенно расширена, а сам он приобрел простую и компактную формулировку. Неоценимое значение для автора имели внимание и поддержка со стороны Игоря Евгеньевича Тамма, принимавшего участие в обсуждении многих относящихся юсов, главным образом, применительно к теории квантованного пространства-1]. Возможность поместить статью в этом сборнике автор рассматривает как большую честь для себя. [c.59] Здесь Фуг и О — произвольные вектор состояния и оператор Отп = (Фт п) гамильтониан Н играет роль оператора сдвига по времени. [c.59] Киржниц Д.А. Проблемы теоретической физики. — М. Паука, 1972. [c.59] Располагая значениями физических величин в отсутствие взаимодействия (при = 0) и пользуясь упомянутым законом эволюции по можно найти значения этих величин при любом, в том числе и при реальном, значении д. Ясно, что такой путь ведет к полному описанию рассматриваемой системы. В этом смысле обсуждаемый метод похож на известный метод Матцубара-Блоха в нерелятивистской квантовой статистике. В основе последнего лежит описание эволюции системы с изменением температуры Т — от значения Т = оо, отвечающего отсутствию взаимодействия, до реального значения Т (см., например, [2]). [c.60] Вернуться к основной статье