ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы О диссипативной функции в теории пластических сред из "Механика пластических сред Том1 Теория идеальной пластичности " Соотношение (13) находится в полном согласии с (10). [c.31] Следовательно, если модель упрочняюгцегося пластического тела определена соотношениями (1), (4), то может быть определена диссипативная функция (8), (9) такая, что имеет место (13). [c.31] Таким образом, если в пространстве скоростей деформации определена некоторая поверхность равного уровня диссипативной функции I), то вектор возможной скорости деформации г j лежит внутри объема, ограниченного этой поверхностью. [c.31] Таким образом, модель пластического тела может быть введена эквивалентными путями либо через определение функции нагружения, либо через определение функции D — однородой первого порядка относительно ij. В обоих случаях следует сформулировать соответствуюгций принцип максимума. [c.32] Критерий нагружения во втором случае записывается в виде D O. Параметры определяются в этом случае из дифференциальных со-отногаений d i = DdBi, где Bi играют роль, аналогичную Ai в соот-ногаениях (7). [c.32] Выражения (24) и (23) определяют соответственно функцию нагружения и ассоциированный закон течения для модели пластического тела, упрочнение которого достигается за счет расгаирения поверхности нагружения и перемегцения ее как жесткого целого в пространстве напряжений. [c.33] Отметим, что соотпогаения (21), (22) являются следствием (23), (24), и наоборот. Ири с = О, (/ = onst имеет место теория идеальной пластичности при условии пластичности Мизеса. Все приведенные рассуждения могут быть обобгцены на случай кусочно гладких функций D. [c.33] Вернуться к основной статье