ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Термоупругая среда с внутренними параметрами состояния из "Математические модели термомеханики " Для описания поведения рассматриваемой сплошной среды введем один скалярный параметр Ф и один векторный % с компонентами Хг, = 1,2,3. Их физический смысл состоит в следующем. [c.103] Для термодинамиче ских систем, находящихся в состоянии равновесия, абсолютная температура T xl,x2,xз,t) — одно из основных реактивных переменных, определяющих свободную энергию системы. Если же протекающий в термодинамической системе процесс неравновесен (или локально неравновесен, т. е. неравновесен в окрестности произвольной точки среды), то в рассмотрение вводят еще и термодинамическую температуру Ф(ж1, Ж2, Жз, ), которая совпадает с абсолютной, если скорость изменения Ф равна нулю. Если абсолютная температура Т служит мерой средней кинетической энергии в равновесном процессе, то термодинамическая — в неравновесном. [c.103] Распространение теплоты будем характеризовать векторным внутренним параметром состояния х, который, например, для кристаллических материалов можно ассоциировать с вектором плотности распределения фононов. [c.103] Полагая, что при температуре Го естественного состояния и Sij = О массовая плотность энтропии /г = О, получим, в общем случае, дВ/дТ = О и дВх/дТ = 0. [c.104] Очевидно, что при Ф - О и х - О диссипативная функция (5 - 0. [c.105] Граничные условия для уравнений (4.48) сохраняют вид (4.13). [c.107] Главное отличие уравнения теплопроводности (4.48) от уравнения (4.8) состоит в том, что оно описывает процесс теплопроводности с конечной скоростью распространения теплоты. Кроме того, уравнение (4.48) учитывает неравновесность процесса аккумуляции теплоты и эффекты связанности полей температуры и деформации. Очевидно, что при Тд — — О скорость распространения теплоты Вд оо. [c.108] Вернуться к основной статье