ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теорема живых сил для несвободной материальной точки из "Теоретическая механика Изд2 " Это и есть теорема живых сил для несвободной материальной точки. [c.361] Полученное уравнение показывает, что связь между г и i будет такая, как будто цилиндра нет. [c.363] Обратимся теперь к интеграции двух остальных дифференциальных уравнений. Умножим для этого первое уравнение на у, а второе на х и вычтем из второго первое. [c.363] Эю есть уравнение параболы, откуда заключаем, что материальная точка движется по параболическому винту. [c.365] Эта формула показывает, что сопротивление поверхности равно центробежной силе точки, движущейся по окружности основания цилиндра со скоростью 5У51Па. [c.366] Теорема. Сала давления дваму-щейся по поверхности материальной точка на эту поверхность равна сумме проекций на нормаль движущей силы и центробежной силы инерции. [c.368] Пусть имеем шар, радиус которого есть а (фиг. 271). Поместим начало координат в центре шара, ось Ог направим вертикально вверх, а ось Ох так, чтобы начальная скорость т лежала в плоскости О х. [c.369] В начале движения скорость w лежит в плоскости Огх, так что = 0, = По этим данным находим, что i = 0. По подстановке имеем i= 0. Это значит, что движение происходит в плоскости Ozx. Траекторией движения будет служить меридиан ЛЛ, лежащий в этой плоскости. [c.370] Приступим к решению самой задачи. Определим силу давления точки на шар. Было показано, что сила давления движущейся материальной точки на поверхность равна проекции действующей силы на нормаль плюс проекция на ту же нормаль центробежной силы инерции т. е. [c.370] Вернуться к основной статье